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förmig beschleunigten Bewegungen Geltung hat, dass es nur 

 für eine Unterabtheilung Richtigkeit besitzt und das wirkliche 

 allgemeine Gesetz erst ein Resultat der hier folgenden Schlüsse 

 ist, welche sich mit strenger Genauigkeit an den natürlichen 

 Sachverhalt binden, von dem man bisher durch eine unstatthafte 

 Annahme, die bloss zur Vereinfachung des Calcüls angewendet 

 wurde, weit abirrte. Denn, wenn wir in sämmtlichen physika- 

 lischen Werken und Lehrbüchern Einsicht nehmen, gleichviel 

 ob sie sich mit der Elementarmathematik oder höheren Analysis 

 beliehen, so werden wir leicht bemerken, dass sie durehgehends 

 die Voraussetzung gebrauchen: es sei einerlei, ob man bei einer 

 gleichförmig beschleunigten Bewegung, welche eine endliche 

 Zeit T andauert, das zu einem unendlich kleinen Zeittheilchen * 

 gehörige Wegstückchen (möge r nun dein Anfange, der Mitte 

 oder dem Ende der Zeit T inbegriffen sein) als gleichförmig 

 beschleunigt, oder, wie es einfacher zu benützen sei, als gleich- 

 i'örmig zurückgelegt in Rechnuirg bringe. Jedoch da stehen 

 wir dem Kerne des lrrthums gerade gegenüber und wenden 

 uns zunächst wider ihn, um bald zum wahren Standpuncte 

 zurückkehren zu können, den man nicht hatte verlassen sollen. 

 A. Es wird gewiss erlaubt sein, die Zeit T, in der eine 

 gleichförmig beschleunigte Bewegung vor sich geht, durch eine 

 gerade Linie o x (s. Fig.*) anschaulich zu machen und es wird 

 auch nicht den mindesten störenden Einfluss auf die Bewegung 

 äussern, wenn wir die endliche Zeit T aus vielen unendlich 

 kleinen, untereinander gleichen Zeittheilchen zusammengesezt 

 denken, jedes einzelne von ihnen * nennen und die Reihenfolge 

 dieser Zeitchen ebenfalls an der Linie o x versinnlichen. In 

 Beziehung auf den Weg dürfen wir die Anordnung treffen, 

 dass sein Anfangspunct in a liege, dass seine Richtung und 

 Fortsetzung aber durch die Linie a y, also parallel zu o x, 

 dargestellt sei. 



2v g 3v 



Verfolgen wir jetzt die gleichförmig beschleunigte Bewe- 

 gung eines materiellen Punctes in einem jeden der unendlich 

 deinen Zeittheilchen *, so begreifen wir, dass er im ersten 



*J Da die Figur bei dem vorhandenen Mittel nicht genau ausführbar 

 war, so sind im Functe (2t) die von e, f und x, und im l'tincte (3r) die 

 von g, h und \ ausgehenden, conveigirenden Geraden zusammen treffend 

 zu denken. 



