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Weil aber S = %. G T» == V 2 . r G T* oder 1 = r unmöglich 

 bestehen kann, da r eine beliebige Grösse ist: so rauss noth- 

 wendig die Formel S :=; / 8 . G T* der heutigen Wissenschaft 

 falsch sein. 



Endlich gelangen wir, das Gesagte zusammen fassend, zu 

 dem Schlu ssworte, dass sowie es (was wir schon im I. Theile 

 bewiesen haben), wegen der Trägheit, keine vollkommen con- 

 tinuirliche Kraft geben kann, es auch keine vollkommene gleich- 

 förmig beschleunigte Bewegung geben kann. 



Für nicht vollkommene gleichförmig beschleunigte Be- 

 wegungen, d. i. für solche, bei welchen in der Formel V = G T 

 die Zeit T nur ganzzahlige Vielfache einer gewissen Zeitgrösse 

 bedeutet, ist die Formel III. allerdings insoferne richtig, als 

 man sie nur zu der Aufsuchung solcher Wege benützt, welche 

 in einem ganzzahligen Vielfachen jener gewissen Zeitgrösse zu- 

 rückgelegt werden; und nur insoferne ist auch jener specielle 

 Fall der Formel III. nämlich S = /.. G T* der Wahrheit an- 

 gemessen; weil sodann r = 1 sein muss, r nicht beliebig ange- 

 nommen werden darf. 



Im Folgenden werden wir die Statik der sogenannten 

 constanten Kräfte behandeln und uns dabei ebenfalls in directer 

 Weise auf die Voraussetzungen der heutigen Wissenschaft berufen, 

 daher dieser übrige Theil unserer Abhandlung ebenso selbständig 

 wie der voraus gegangene sein wird. 



B. Die Formel P = M G, eine Fundamentalgleichung 

 der constanten Kräfte, spricht das Gesetz aus, dass die Grösse 

 einer jeden vorkommenden constanten Kraft, welche auf einen 

 materiellen Punct oder Körper des Namens K, der die Masse M 

 besitzt, einwirkt und nach der Zeiteinheit die Endgeschwindigkeit 

 G zu ertheilen fähig ist, gleich ist dem Producte aus der Masse 

 M und der Beschleunigung G. 



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Wir dürfen daher umgekehrt schliessen und sagen: es lässt 

 sich eine constante Kraft von jeder verlangten Grösse P zu einer 

 in der Wirklichkeit, in der Natur vorkommenden machen, wenn 

 wir den gegebenen Körper des Namens K und der Masse M, 

 welcher der Wirkung dieser Kraft ausgesetzt werden soll, auf 

 einen festen Himmelskörper, z. B. auf einen Planeten des Namens 

 J bringen, auf dem die Endgeschwindigkeit derselben ersten 

 Zeiteinheit für alle*) Massen seiner Oberfläche, und daher auch 



*) Denn gleichwie auf unserer Erde alle die verschiedenen losen, 

 grossen und kleinen Körper ihrer Oberfläche, wenn sie frei fallen, die- 

 selben Endgeschwindigkeiten in der gleichen Zeit erhalten (weil es, abge- 

 sehen vom Luftwiderstände;, einerlei ist 5 ob die sämmtlichen MolecülQ 



