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niveau, la pression dirigée de l’intérieur de la branche | 
à l'extérieur vaut évidemment 
P' +y (z—h), 
tandis que la pression dirigée en sens contraire est égale 
à P' + yz; si donc la paroi est percée en a, le liquide du 
vase pénétrera constamment par l'ouverture latérale dans 
la branche plongée, aussi longtemps que durera lécou- ` 
lement et que louverture sera baignée; dès le moment 
où, par l’abaissement continu du niveau, l'ouverture aura 
complètement émergé, la colonne se divisera et l’écou- ` 
lement s'arrêtera, à moins que l'ouverture ne soit extré- 
mement petite, et qu’ainsi la colonne ne puisse se séparer. 
C’est effectivement ce que confirme l'observation ` pour 
bien voir entrer le liquide dans la courte branche, il suffit 
d'introduire dans le vase une quantité convenable de sciure ` 
de bois; aussitôt après que le siphon a été amorcé, on ` 
voit les parcelles solides se mouvoir vers louverture ` 
latérale et se joindre à la colonne liquide en mouvement, 
jusqu'au moment où celte ouverture a complètement ` 
émergé. Si le diamètre de celle-ci est très petit, et que la 1 
hauteur de charge soit notable, l'écoulement peut persister, ` 
malgré le filet gazeux qui est entraîné avec la veine. 
7. Supposons maintenant que le siphon, au lieu d’avoir 
partout le même diamètre intérieur, soit légèrement rétréci ` 
à l’orifice d'écoulement; il en résultera une perte de charge ` 
SN 
plus ou moins ARERR TA de sorte que le binôme z — A 
pourra être positif, nul ou négatif; si l'ouverture est dans ` 
le voisinage de l’orifice, et par conséquent z == H —4. 
(z étant très petit), il y aura une tendance du liquide ` 
à s'écouler, laquelle sera, à la vérité, combattue par les ` 
effets capillaires; pour des valeurs très petites de z, c'est- à 
