( 158 ) 
liquide, et R le rayon de courbure. Si la température est 
la même de part et d'autre, les deux forces K —? égales 
entre elles et dirigées vers l'intérieur de la masse liquide, 
s’entre-détruisent. Mais si le ménisque b est soumis à la 
chaleur émanée d’une tige fortement chauffée, la con- 
stante K qui,d’après Laplace, est très considérable, diminue 
et devient par exemple K — g, tandis que H diminue 
aussi, mais très peu relativement à K et devient H — ĝ; 
la force sollicitant b se réduit donc à K — x — —— 
(je néglige la variation extrêmement faible de R); quant 
à la pression Ké en a, elle n’a pas changé sensible- 
ment, et dépasse ainsi la pression en b de la quantité 
æ— 5, qui est essentiellement positive, puisque æ dépasse 
incomparablement £ : le déplacement devrait donc s’opérer 
de a vers b, ce qui est contraire à l'observation. 
Tout s'explique, au contraire, si l’on invoque les tensions 
qui règnent à la surface des deux ménisques; d'un côté, la 
tension T en a donne lieu à une traction À KR dirigée vers 
det am de l’autre, la tension T—0 en b produit une trac- 
tion 2 SN pareillement en dehors de l'index; or, 
la forte à + T étant plus grande que AA de produira le 
TE dans le sens indiqué par l'expérience. 
Si l’on substitue à l’action de la chaleur, celle de la 
vapeur d’un liquide très volatil, tel que l'alcool ou l’éther, 
on constate absolument le même effet : encore une fois, la 
théorie de Laplace est en désaccord complet. 
7. d) Disposons un niveau à bulle d’air très sensible sur 
un plan sensiblement horizontal, et faisons en sorte que la 
bulle occupe précisément une position symétrique par 
rapport aux points de repère. Approchons alors de Tun 
des ménisques concaves une tige chauffée ou la partie 
allumée d’un cigare; aussitôt la bulle marchera vers la 
