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On fait tourner D de manière que Da, qui faisait avec 
l’axe LL' un angle nul, fasse avec LL l'angle aDL'= a. 
On rétablit le courant pendant un temps donné. Puis on 
enlève le disque D et on BE par le petit appareil 
d’épreuve la nouvelle position oh, a'DL’ = a', de laxe 
magnétique. 
Toutes les expériences ont prouvé que, pour une 
distance 2d' > 2d et dans des limites étendues, c'est- 
à-dire dans un champ d'intensité beaucoup moindre 
que celui qui a aimanté D, l'axe ab se ee dans le 
disque. 
Ce déplacement peut atteindre 180° jusqu’à une distance 
limite 2d — ð, c’est-à-dire que, jusqu’à cette limite, pour 
a — 180°, on trouve al = Q. 
Au delà de à, si on fait æ = 180°, on a aussi a = 180°, 
c’est-à-dire qu’il n’y a plus aucun déplacement; mais, Si 
on donne à æ une valeur moindre que 180”, laxe se déplace 
encore, langle qu'il fait avec LL' atteignant une valeur à 
plus grande que 0. 
Enfin, il y a une distance limite 2d' = 9’ pour laquelle, 
en faisant a = 90° on a ai = 90, c’est-à-dire aucun dépla- 
cement. 
Au delà de 9’, l'axe ne peut plus se déplacer dans le 
disque. 
Dars ces expériences, il est bien entendu qu'après avoir 
mesuré le déplacement de l’axe correspoudant à une 
distance 24d', et avant de mesurer le déplacement de cet 
axe dans le champ magnétique correspondant à une autre 
distance donnée 24”, on remet le disque D entre A et B, à 
la distance primitive 2d, et on le soumet de nouveau à 
l’action de l’électro-aimant. : 
