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qu’on cherche à dévier très peu les axes de leur direction, 
on éprouvera une résistance qui tendra à les y ramener (`). 
Si l'effort est assez grand, la résistance sera vaincue, 
c'est-à-dire, en termes mécaniques, que les axes, après 
avoir passé par une position d'équilibre instable, atlein- 
dront une nouvelle position d'équilibre stable voisine 
de la première. Ainsi l'intensité magnétique du champ, 
supposée assez considérable, fera passer les axes molécu- 
laires magnétiques de fà f’, par une série de positions 
d'équilibre stable et instable, les forces moléculaires agis- 
sant, pendant tout le trajet, successivement et alternative- 
ment ponr contrarier ou pour favoriser le déplacement, 
suivant que l'on abandonne une position d'équilibre stable 
ou qu’on se rapproche de la position d'équilibre stable 
voisine. ` 
Ces forces ne peuvent donc modifier le sens du dépla- 
cement de l'axe sous l'influence du champ. On pourrait se 
représenter à peu près ce qui se passe en imaginant une 
série de files de petits aimants parallèles, dont les axes 
sont sollicités à rester en coïncidence par des forces 
agissant suivant ces axes eux-mêmes; on peut concevoir 
plusieurs distributions des aimants dans lesquelles l’équi- 
libre stable aurait lieu. Pour passer de l’une à l’autre, il 
faudrait un effort assez puissant pour vaincre la résistance 
qui naît de la déviation des axes en dehors de leur première 
position d'équilibre stable; mais après avoir dépassé une 
OC) La limite de, saturation magnétique ou le parallélisme parfait 
de tous les axes ne semble (d’après les théories de Weber ct Maxwell) 
jamais pouvoir être atteinte. Mais la considération de ce cas limite, 
dans un but de simplification, est évidemment permise ici. 
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