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position d'équilibre instable intermédiaire, l'action des axes 
eux-mêmes concourrait, avec l'effort extérieur, pour faire 
atteindre la seconde position d'équilibre stable. Cette résis- 
tance que doit vaincre l'intensité du champ pour déplacer 
d'une manière permanente Taxe magnétique d’une molécule 
et donner lieu à un magnétisme résiduel, est le moment de 
rotation dû à une composante, normale à l’axe, de la force F 
qui maintient laxe dans une direction déterminée, com- 
posante qui se manifeste quand on dévie laxe de cette 
direction. Tant que la déviation ne dépasse pas une 
limite 2, le moment est de signe contraire à la déviation, 
l'équilibre est stable. Au delà, il devient instable. Il en 
résulte que si la composante de l'intensité I du champ, 
normale à Tase, est plus grande que la limite F sin à, l'axe 
sera dévié d'une manière permanénte; cette condition 
étant compatible avec la condition I < F, et cela d'autant 
mieux que À est plus petit, c'est-à-dire que les positions 
d'équilibre stable sont plus voisines, on voit qu’un champ, 
dont l'intensité est moindre que la force coercitive F d’un 
corps magnétique, peut déplacer d’une manière permanente 
Taxe magnétique de ce corps. On peut remarquer, en outre, 
que l'induction magnétique du corps sur lui-même, si 
c’est une sphère ou un disque uniformément aimantés, 
est défavorable au maintien de l'équilibre stable et favorise 
la rupture de cet équilibre (^). 
Ces conséquences déduites des faits d'expérience précé- 
(°) L'équilibre instable du à l'induction du corps sur lui-même 
parait être la cause qui, dans les corps où les forces qui s'opposent 
à la rotation des molécules sont très faibles, empêche le maintien du. 
magnétisme résiduél. Il y a là, je pense, un nouveau point de vue. 
