EE ET, CES 
et E Eat We Eech Le 
( E? 
dents sont entièrement d'accord avec la théorie de Maxwell 
et en confirment l’idée fondamentale, Dans cette théorie 
aussi, Taxe magnétique d’une molécule peut être dévié 
d’une manière permanente par un champ d'intensité 
moindre que la force coercitive, et le corps peut acquérir 
un magnétisme résiduel. 
Revenons maintenant au système de molécules aimantées 
que nous avons supposé figurer létat du corps unifor- 
mément aimanté. Dans le déplacement de laxe, leurs 
actions réciproques agiront, d’après ce qui précède, tantôt 
comme résistance, tantôt comme force adjuvante, de 
manière que, si l’on veut calculer le mouvement de ces 
petits aimants soumis à l’action d’un champ, on pourra, 
dans une première approximation, en tenant compte 
du caractère périodique des actions réciproques, négliger 
l'influence de ces actions. 
Si le système des aimants tourne autour d’un axe de 
rotation, cette rotation se combinera avec le déplacement 
dù à l’action du champ, pour produire le déplacement relatif 
des axes magnétiques par rapport à une ligne entraînée 
avec le système. 
Si lon considère, par exemple (fig. 3) un aimant ab, 
entrainé dans le sens f avec une vitesse constante w et 
soumis à l’action d’un champ uniforme AB, on pourra 
ramener son mouvement à celui d’un aimant ab, soumis 
à l’action d’un champ dont les lignes de force AB tournent 
avec une vitesse — w, c'est-à-dire dans le sens //. 
Supposons a d’abord en coïncidence avec M; sous l'action 
de AB, qui marche dans le sens f’ (l), l'action exercée 
sur ab tendra à le faire marcher dans le sens f' et cet 
effet se continuera jusqu’à ce que BA coïncide avec ba (H); 
au delà de cette position de BA, ab tendra à marcher en 
