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sens D puisse être plus grand que celui dont il a rétrogradé 
dans le sens contraire; de telle manière qu'après une 
révolution, l’axe ab de l’aimant aura avancé de la différence 
des deux angles, par rapport au rayon déterminé M du 
disque, dans le sens f’, c’est-à-dire rétrogradé par rapport 
au mouvement f de ce disque; et, la différence s'ajoutant 
à chaque tour, si le mouvement de rotation continue, 
pourra, quelque faible qu’elle soit, faire rétrograder ab sur 
le disque, après un nombre suffisant de révolutions, d’un 
angle aussi grand que l’on voudra. 
10. En s'appuyant sur les données expérimentales pré- 
cédentes, il est possible de soumettre maintenant au calcul 
les mouvements de l’axe magnétique dans un corps en 
mouvement, sous l’action d’un champ magnétique donné. 
Le déplacement d’un axe magnétique provient, en effet, 
comme il a été reconnu, de celui d’un système matériel 
polarisé suivant une de ses lignes. 
Cette polarisation peut provenir de ce que le système 
tourne autour d'un axe passant par son centre d'inertie et 
de ce qu'il est électrisé, car alors la rotation donne lieu 
au même cffet que si le système était un solénoïde. Si 
le système n'a pas de rotation sur lui-même, il faut le 
considérer, sans autre explication, comme aimanté suivant 
une ligne passant par ce centre d’inertie. 
On embrassera done tous les cas possibles dans un seul, 
en considérant un solide en rotation (la vitesse de rotation 
pouvant d’ailleurs être nulle), et aimanté suivant l'axe de 
rotation. 
Le problème général que lon a à traiter, en vue de la 
question du magnétisme terrestre, est donc celui-ci : un 
solide en rotation uniforme autour d’un axe aimanté, pas- 
sani pur son centre d'inertie, est entrainé dans la rotation 
