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« À la surface de contact d’un liquide 2 et d'un corps 
solide 4, il faut admettre une tension superficielle «3 
comme à la surface limite entre deux liquides. » 
» Cette tension sera la même dans le liquide et dans 
le solide, pourvu que les molécules se trouvent dans le 
voisinage immédiat de la limite géométrique des deux 
corps. Dans les substances solides dont les particules se 
déplacent difficilement les unes par rapport aux autres, 
on ne pourra observer la tension que dans des circon- 
stances spéciales : celle de la couche liquide de contact 
se constatera plus aisément, » 
D’après M. Quincke, « les choses se passent donc, dans 
l’exemple ci-dessus, comme si non seulement la surface 
commune à la lentille de glace et à l'huile, mais encore 
Ja surface libre de cette lentille solide était douée d’une 
force contractile qui serait la même partout et indépen- 
dante de la forme géométrique. » 
e Enfin, si l’on appelle 9 l'angle aigu formé par les nor- 
males dirigées vers l’intérieur à la surface d’un solide 
et à celle d'un EE amené en contact, on a pour. 
l'équilibre cos 8 — “*="£ æ étant la tension du corps 
+ 
solide, x, celle de la surface commune et as la tension 
du liquide. » 
On le voit, c’est une simple analogie qui sert de base au 
raisonnement de M. Quincke; mais ce qui, selon moi, ôte 
toute légitimité à une pareille manière de conclure, c'est 
que les propriétés des molécules changent tout à fait du 
moment où, au lieu d’être mobiles comme à l'état liquide, 
elles occupent des positions moyennes invariables comme 
à l'état solide, C’est ce qui deviendra plus clair dans ce qui 
va suivre; Cest aussi ce SE pourra être déduit de l’obser- 
valion directe. 
