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maintenant à chacune des deux molécules une même force, 
savoir celle qui détruit am’; dès lors æ restera au repos, 
mais la force fm sollicitant f sera doublée. De cette manière 
rien ne sera changé au mouvement relatif des deux parti- 
cules et Ton aura exprimé la fixité de l’une d'elles. 
D'après cela, nous pourrons aisément introduire la con- 
dition que toutes les particules solides agissant sur les 
molécules liquides sont fixes; il suffira de doubler la résul- 
tante — S dirigée vers le solide, et d'écrire L — 2S pour 
Paction qui sollicite un filet normal extrêmement voisin 
de la surface commune au solide et au liquide. Il est à 
remarquer que celte expression est précisément le double 
du résultat classique (voir le n° 47), tandis qu’elle est 
identique au résultat obtenu dans la théorie de Gauss. 
C'est ainsi que j'ai été conduit, il y a trois ans, aux 
mêmes conclusions que celles de mon travail de 1875; 
par exemple, lorsque L < 2S, la surface commune aux 
deux corps est soumise à une force d'extension provenant 
de ce que la couche de contact est composée de particules 
plus condensées que le reste du liquide ; cette condensa- 
tion doit donc produire son effet intégral parallèlement à 
la paroi, c'est-à-dire que le liquide doit tendre à couvrir 
une étendue aussi grande que possible de la surface du 
solide. 
29, L'année dernière, M. Quincke (1) a repris encore 
une fois la question; il rappelle son travail de 1870, et 
déclare que la surface limite d’une lame solide mince et 
(4) Ucber die physikalischen Eiyenschaften dünner, fester Lamellen 
Ann. de Wiedemann, 1888, t. XXXV, p. 561). 
