(532) 
sion, il faudrait que la constitution physique de: cette 
couche fåt différente de celle de la couche superficielle 
libre ou d’une portion prise‘au sein même de la masse; 
or, les liquides sont si peu compressibles que l’on peut 
sans erreur sensible regarder les Hquides comme constitués 
également partout, à la surface libre, dans le voisinage 
d’un solide ou au sein même de la masse. 
Pour réfuter clairement cette objection, je n'aurai qu'à 
rappeler l’expérience d'une lame d'acier qu'on soumet à 
une flexion; dans la partie convexe de la lame fléchie 
règne alors une force élastique due à l’écartement des par- 
Licules; or, cet état moléculaire est de toul point analogue 
à celui de la couche superficielle libre d'un liquide, ayant 
pour épaisseur le rayon d'activité de l'attraction; comme 
je Tat montré ailleurs (1), par l'effet des forces répulsives 
combinées avec les forces attractives, les molécules sont 
de plus en plus écartées entre elles, à mesure qu’elles sont 
plus voisines de la surface libre; voilà pourquoi cette 
couche superficielle possède, par unité de surface, une 
certaine quantité d'énergie potentielle s’exprimant par le 
même nombre que la force contractile par unité de lon- 
gueur. 
Quant à la portion concave de la lame solide féchie, 
elle est soumise, on le sait, à une force élastique de com- 
pression, parce que les particules s’y trouvent plus rappro- 
chées que dans la lame droite; de même, dans le voisinage 
(i) Sur l'instabilité de l'équilibre de la couche superficielle d’un 
liquide, deuxième partie (Bull. de l’Acad. roy. de Belgique, 1886, 
5e série, t. XII, p. 625). 
