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mètre, 0,177; une lame de 11 millimètres de diamètre 
a subi, après dessiccation, un retrait de 3"°,75, :c'est-à- 
dire plus de 0"",3 par millimètre. Enfin, une lamelle de 
papier très fin et soyeux, mouillée sur les deux faces, 
avait 75 millimètres de diamètre au moment du dépôt sur 
le mercure, et seulement 73"",25 après dessiccation; elle 
n'avait donc subi qu’un retrait de 0,02 par millimètre. 
Elle n’en offrait pas moins seize sinuosités sur le bord ; 
elle s'était donc comportée absolument comme la lamelle 
solide résultant du dépôt d’une goutte de solution de géla- 
tine. ; E SE 
34. Pour soumettre ma théorie à une épreuve impor- 
tante, je ne puis mieux faire que de l'appliquer à 
une expérience. où les idées de M. Quincke demeurent 
sans application possible; si l’on plonge dans l’eau une. 
lamelle plane de gomme laque et que sur l’une des faces 
on provoque l'étalement d’un liquide dont la tension à sa 
surface de contact avec l’eau est nulle, par exemple de 
l'alcool, la lamelle ne change pas de courbure; cela doit 
être, puisque la surface de contact de la lamelle, soit avec 
de l’eau, soit avec de l’alcool, est soumise à une force 
d'extension; de part et d'autre, la surface tend à occuper 
la plus grande étendue possible; la forme plane ne peut 
donc être modifiée. 
Enfin, ma théorie s’applique parfaitement à l'explication 
des phénomènes suivants, signalés également par M. Quin- 
cke : Si une couche d'huile d'olive est étalée à la surface 
du verre, ìl suffit d'amener en contact avec le solide un 
peu d'essence de térébenthine pour voir l'huile d'olive 
chassée par l’essence ; c'est que la force d’extension de la 
couche de contact de ce dernier liquide avec le verre est 
