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Imaginons enfin que, la pièce étant dans l’état que nous 
venons de définir, nous appliquions à chacune des deux 
sections extrêmes, tout en y laissant le premier couple 
Les , un second copie g’ intensité + , dirigé de façon que si 
les deux cou ples > agissaient seuls: sur la pièce non chargée 
et n'ayant comme appuis que les deux appuis extrêmes, la 
pièce fléchirait en affectant la forme d’un are de cercle de 
rayon R dont le centre serait placé vers le haut, et ima- 
ginons, en même temps, que, laissant les deux appuis 
extrêmes seuls en place, nous fassions baisser tous les 
appuis intermédiaires , chacun de la quantité voulue pour 
que tous ces appuis se trouvent, après la modification 
effectuée, précisément sur l’arc de cercle de rayon R dont 
nous venons de parler. 
Qu’arrivera-t-il ? 
Les deux couples § par eux-mêmes ne peuvent donner 
lieu à aucune action de la part de la pièce sur les dif- 
férents appuis; car, la pièce étant dans son nouvel état 
équilibre si nous enlevons la charge et les deux cou- 
ples 2> zz > en ne laissant, comme forces extérieures, que les 
deux couples =, tous les points de la pièce, primitive- 
ment en contact avec les appuis, resteront d'eux-mêmes 
à leurs places primitives, c’est-à-dire en contact avec les 
appuis, mais sans plus exercer aucun effort sur ceux-ci. 
Ce seront donc les appuis cette fois qui, au point de vue 
des pressions qu’ils ont à supporter, ne s’apercevront 
d’aucun changement, lorsque nous aurons modifié la 
forme et l’état d'équilibre de la pièce par l’adjonction des 
deux couples $. 
Cette remarque va nous être d’un grand secours. Il en 
résulte, en effet , immédiatement que, pour avoir le mo- 
ment des forces extérieures par rapport à l’une quelconque 
