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 fonctions des derivees de ces grandeurs par rapport 

 aux xyz. 



Les coefficients A', (A'A'), ... de 1'equation ((30) sont 

 ici,d'apres les equations (8) (8'), des fonctions connues de 

 (x) (y) (z) xyz, c'est-a-dire, puisque raaintenant les 

 ( A ) (y) (*) ont ('•!(■ de>elopp& suivant les (a') ((3') (/), des 

 fonctions des a [By ... (a.')(p')(y') ...xyz. Enfin, les derivees 

 des a' par rapport aux (x) (y) (as), qui figurent dans le 

 second membrede (57 '). sennit, par rintcrmedi;iiie<le(;>7 

 et au moyen de nos formules de transformation, exprimees 

 en fonction des derivees de ces grandeurs par rapport 

 aux xyz. On n'aura plus qu';i eerire les relations 



et les relations analogues relatives aux variations des 

 angles O'^Y, pour ramener les equations du mouvement 

 qui concernent le second milieu, a la loi des ecarts et 

 des variations d'orientation de l'agregat de ce milieu 

 situe en un point quelconque xyz. 



Les equations precedentes s'appliquent au cas d'un 

 courant materiel traversant un conducteur. L'un des pro- 

 blemes les plus importants qu'elles sont destinees a 

 resoudre est celui de la circulation d'un ether materiel 

 dans des conducteurs fixes et dans la terre, sous Taction 

 de la force motrice d'un champ electro-magnetique ; nous 



