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mètres, le réservoir B est plein de mercure ou à peu près, 
et le niveau du mercure dans la cuvette dépasse de 30 à 
40 millimètres l'extrémité inférieure du tube A, comme 
on peut s’en assurer au moyen de l’échelle du dessin. Cette 
quantité dont le mercure dépasse l’extrémité du tube A 
est une constante, pour toutes les positions d'équilibre cor- 
pondant à des pressions atmosphériques quelconques, ainsi 
que nous allons l'expliquer. 
Pour cela, il faut et il suffit que la section transversale 
interne du tube A soit négligeable, non-seulement par 
rapport à celle du réservoir, mais aussi par rapport au 
vide annulaire qui existe entre le tube A et la cuvette ; et 
que, de plus, la section externe du flotteur en E’ soit égale 
à la section interne du fond de la cuvette. Alors la quan- 
tité de mercure qui sort du réservoir peut être considérée 
Comme produisant l’augmentation du poids du flotteur 
(rigoureusement, il s’en faut du petit filet central négligea- 
ble), donc comme égale à la quantité de mercure refoulée 
du bassin de flottaison à niveau constant, laquelle serait 
elle-même rigoureusement contenue dans l’espace libre 
créé au fond de la cuvette par le mouvement de descente 
du flotteur. 
Puisque le mercure venu du réservoir trouve exacte- 
ment sa place dans le fond de la cuvette, par le mouve- 
ment de ce fond, le niveau supérieur du mercure dans la 
Cuyelle reste invariable. 
Dès lors, la variation de la pression est marquée par la 
variation de hauteur du mercure dans le réservoir, et celle- 
ci est à la variation de hauteur totale dans la cuvette (ou 
au chemin décrit par le flotteur et marqué par l'index sur 
l'échelle, ou encore au chemin décrit verticalement par le 
crayon), dans le rapport de la section de la cuvette à la sec- 
tion du réservoir. 
