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source s'éloigne de l’observateur; on déduit de là, avec 
une grande approximation : 
V—v 
N'=N pi z) = 
Yy 
À étant la longueur d'onde non modifiée. 
Cela posé, supposons que, sur le trajet d’un rayon lumi- 
 neux, on interpose une plaque transparente d'épaisseur e 
et d'indice n; nous savons que dans cette plaque la lumière 
subit un retard égal à (n—1)e; cette interposition équivaut 
donc à un recul brusque de la source lumineuse. Si main- 
tenant nous prenons une lame transparente en forme de 
coin, que nous déplaçons avec nne vitesse uniforme v', 
dans une direction perpendiculaire à son arête, et située 
dans le plan moyen du coin, le rayon lumineux qui traverse 
cette lame subit un retard qui va toujours croissant, comme 
si la source lumineuse s’éloignait avec une vitesse 
v—=(n—1)v'tiga, 
où æ est l’angle du coin. Le nombre de vibrations perçues 
par l’œil de l’observateur sera donc modifié. 
On voit que, s’il y avait moyen de donner à v une valeur 
suffisamment grande, un spectroscope à très grand pouvoir 
dispersif devrait rendre sensible un déplacement des raies 
spectrales ; ce déplacement ne peut toutefois être constaté, 
à cause de l'extrême petitesse de v par rapport à V. Mais 
de la faible différence entre N’ et N on peut tirer profit 
pour montrer les battements lumineux : il suffit de 
reprendre l'expérience des deux miroirs de Fresnel, en 
faisant passer un des rayons par un coin transparent en 
mouvement. 
Supposons maintenant qu’au lieu de tailler le coin dans 
un corps isotrope, nous prenions un coin de quartz, taillé 
