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Cette expression suppose l’absence de surface libre; 
mais il est évident quau moment où nous aurons atteint 
la traction de rupture, celle-ci apparaîtra et avec elle la 
présence d’une vapeur saturée de tension À. Cette tension 
s'ajoute à la pression interne r pour accentuer la réu- 
nion des molécules du liquide, de telle manière que — P 
aura alors pour expression 
(2) +... . Plk (r h). 
Afin de bien nous rendre compte de la marche du 
phénomène, rapportons la 
pression et le volume du 
fluide à deux axes rectan- 
gulaires (fig. I), et suppo- 
sons le liquide soumis à une 
pression extérieure p relati- 
vement grande; l’équation se 
mettra alors sous la forme 
— P= k— (r + p). 
D | Nous pouvons supposer 
| cette pression p décrois- 
e sante pour devenir finale- 
Fi. 1. ment nulle, d’où il résulte 
un léger accroissement de volume. Nous pouvons repré- 
senter cette transformation par l’isotherme ab. 
À partir de ce moment, le liquide peut être soumis à une 
traction, de telle manière que nous aurons 
— P = k — (x — p). 
La transformation du liquide sera figurée par liso- 
