SDI,I<A STAIIILITa' DEI PONTI DI FAlllìIlIOA 85 



Segnato con n' (2) il predetto peso s'inferisce altresì che debba per lo stesso sus- 



sistcre la relazione 



w=0 



II' (2)= y (Tl„-t-sK„) + B,,,H-sK,., (r). 



0,1 ^^ 



n=:v — 1 



02. Or essendo P (2), (2) il peso corrispondente al proGlo del cnnco superiore, ed 



il momento dello stesso peso attorno l'origine delle coordinate, si dedurrà facilmente 

 dietro ciò che sopra è stato svolto dovere sussistere le relazioni 



n' (2) = P (2) -t- n (2), Q.' (2) = (2) + fì (2), 



0,; 0.: ?,j 0,1 0,: ?,s 



dalle quali si ricaverà con la sostituzione delle (m), (n), (q), (r), 



«=0 ìi=iv-hl 



P(2) = 2 (Cn-+-sK„)+B,,,-+-sK,.,-s(Q;.„,^l+Q,,,)-s. ^ ^" • • (1^)- 

 n=v—l «=y— 1 



11=0 



(2_) = 2 \^n (Bn -)- sK„)+B'„ +sK'„j + X, (B„,, -f- sK,,, - sQ,,,) I 



n=ic-h 1 

 +BV.-+-SE;. -sQ',„-s(a;,, . Q;;^„,+i+Q'ì;_,,+i)-s . ^ (^^ • «» + Q'« ) 



n=v — 1 



(15). 



Dal processo seguito per inferire queste due ultime formolo si avverte senza stento 

 che abbiamo apportato una modificazione al modo di dividere il profilo in elementi 

 integranti, già stabilito nel § 51, osserv. 8^ ; questa modificazione si rende necessaria 

 finché si tratta di considerare la parte del profilo di metà del sistema estesa dalla 

 sommità sino i limiti dipendenti dall'angolo 9 . 



63. Ora poiché icW, ed X(') sono le ascisse conosciute dell'estremità della giunta 

 di rottura, mercé il lemma del § 52 pei momenti Pp(2)> Py (2), avendo in riguardo 

 che i bracci di leva n , «' sono in direzione opposta a quello di (2), si deducono 



0,2 



le relazioni 



?p (2) = x^'-^ . P (2) - (2), ?'p' (2) = X^" . P (2) — (2), 



0,c 0,z 0,z 0,z 



ovvero, dopo avere sostituito le (14), (15), e praticate talune facili riduzioni dettate 

 dalla prima e terza relazione (1) del § 53, 



