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und sind schon oben in der 5. Kolonne unter dem Zeichen (II) mitgeteilt. Ihre Übereinstimmung mit den 

 unter der Kolonne I für 1888 Jänner 17 angegebenen Zahlen ist eine bessere, speziell wird der große 

 Knotenvvert von 55° herabgedrückt bis auf 22° 57 '8, das ist mehr als die Hälfte, aber siebestätigen 

 trotzdem das vorher ausgesprochene Ergebnis, daß die Genauigkeit, mit der aus dem Streuungsellipsoid 

 die drei Hauptrichtungen dargestellt werden können, eine weitaus geringere ist, als der aus dem Momenten- 

 ellipsoid abgeleiteten und lassen, was wohl das wesentlichste ist, außerdem erkennen, daß die Ursache 

 dieses geringeren Grades an Genauigkeit in der fast gar nicht oder nur schwer kontrollierbaren Mitnahme 

 auch nur eines Schnelläufers unter den Planeten zu suchen ist. 



Auch hier läßt sich, ebenso wie oben p. 6 [312] im Falle des Momentenellipsoids leicht ein Beweis 

 dafür erbringen, daß von den drei Hauptebenen des Streuungsellipsoids eine notwendigerweise mit der 

 Bahnebene der Planeten zusammenfallen muß. Nimmt man nämlich zunächst an, daß keine Streuungen 

 vorhanden, das heißt, daß alle jjIqj ^ |j-qq =: u.^^ = (Xg., = seien, was nichts anderes bedeutet, als daß die 



Einzelwerte der A a, A 5 und — - in den Rektaszensionsstunden voneinander nicht abweichen, so geben 

 die Gleichungen 13 als Auflösungsresultate 



Daraus folgen für die Koeffizienten der Ellipsoidgleichung die Relationen 



D z= \J~BC E = \/CÄ F - \/ÄB, 



so daß diese selbst übergeht in 



(U v/3~+ V \/B+ WsyCf - 1, 

 was wieder auf das Zerfallen des Ellipsoids in das Paar paralleler Ebenen 



U\J~Ä+ Vs/~B+ W\/C+ 1 = U\/A+ Vs/B -{- Ws/C - 1 - 



hindeutet, die ihrerseits wieder der Ebene 



f/\/T+ V\/B+ W\/C'= 



parallel laufen. Es ist klar, daß diese mit der Bahnebene der Planeten identisch sein muß, daß also im 

 Grenzfall bei verschwindenden Unterschieden der Einzelwerte der a und d als der Koordinaten der Pole der 

 Eigenbewegungen für das A4omenten- und bei verschwindenden Streuungen für das Streuungsellipsoid 

 beide in das gleiche Ebenenpaar zerfallen. Aber von da ab, wenn die Grenzannahme fallen gelassen wird, 

 wird sich eine Differenz ergeben, die der Verschiedenheit der Rechnungsmethoden bei den Verwertungen 

 dieser Unterschiede in den Einzelwerten der a und d und der Streuungen zuzuschreiben ist. Doch stets 

 wird eine der Hauptebenen mit der Bahnebene zusammenfallen. 



Schwieriger als die Identifizierung der Richtungen gestaltet sich die Frage nach der geometrischen 

 Deutung der Längen der Achsen, die hier wohl gestellt werden muß, während sie im Falle des Momenten- 

 ellipsoids ohne Belang zu sein scheint. Von den vielen möglichen Lösungen schien mir die folgende die 

 plausibelste zu sein. Setzt man von den drei Achsen jene zwei, die nach der Sonne und ihrem Apex hin- 

 zeigen, das ist die Achsen b und c 



b := K cos s cos X c ^ K cos s sin X 



und die dritte, die nach dem Pole der Ekliptik gerichtet ist, 



a =^ K sin s 



