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fi" = 6' + 



T 



t- — - •c + iit- -'-' -m 



er 81 





V 



„ -' 8 6' 8 f/ 



h., —_ + -—- 

 \ 8 n.., 8 a,. ,■ y 



-^(8,0,. 



\ 8 'Wr 8 'Ij '8 'L ', 8 '!; 



8 6^ 



80) 



). -pv.).) + div(//, Yxr4-//Uv..,))H ;7- : [ß. ä, + / r 1t,, (//,y,, + //'^ 



8 a. 



ii.,)]]l 



il) 



fi ist die, bei räumlich konstantem n, durch die Gleichungen VII.) und VIII.) bedingte Wärme- 

 produktion. 



2Ö = /o e • To +/i ( m X e) • Yo + '' ^.-f- h' jj., . 82) 



Alle nicht speziell erwähnten Größen sind, zunächst baliebig x-erfugbare, Funktionen der Zustands 

 variablen T, '!>, rj,., o,-,, usw. 



Die verwendete \'ektorsymbülik ist durchaus die Gibbs-Jaumann'sche: 



/=: iri + jrj + Itf ist die Identitätsdyade, 



8 .8 8 



V =::: I + j — + f — ist der Hamilton'sche Operator. 

 8,r 8j' 8" 



/ bedeutet die Zeit, für die verschiedenen Ableitungen nach der Zeit gelten folgende Definitions- 

 gleichungen: 



— ist die lokale Flu.xion, 



d'\i 8 t) 



dt dt 



d'ä _ 8J1 



dt ^ 8/ 



J <l> 8 <l> 



-U- :t) ist eine spezielle totale Flu.\ion, 



t) • t9( - — (rot 11) X S[ ist die totale Fkixion eines X'ektors, 



1- 



+ V 'r<l^ [(rot u) >- (]> 4> :< (rot ml ist die totale Fluxion einer Dvade 



It dt 2 



da 8 u 



dt "~ 8 / 



a () (/ 



/ ' 8 / 



+ n» '■(( ist die totale Fluxion eines Skalars, 



-h i)-' .'(1 + 1/ di\ 11 ist die schon näher besprochene körperliche Fluxion eines Skalars. 



Die Indices l', /' und .v an Dyaden bedeuten, daß die k onjugierte D\'ade, der Rotor der Dyade 

 "leziehungsweisc der ( erste i Skalar der Dyade genommen wei'den soll. 



Ist also etwa: 



so wird 





Ist noch 



so gilt 



<\> -n' zz, '•ä • ii' ii^ . «' + -K . CS' ^-1^ . T' + -n • a'' 'i^ • g' + ci • ^jc x • v»^' + u. s. f. 



])cnli>.chi-iflcn Jcr mallu'm.-naturw. Kinase, *J!3. liaiHl. 47 



