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Ferner soll, wenn 



ist; 



. ■bU . , 8 U 



:\ +l:f 



. ■dU .9 U 



I - + ):t — - 



:) + t:f 



8 'l.... 8 -i 



8 -t 



. . 8f^ 

 = I;t 



+ i 





. . 8 t' 

 + I:t 



+ )■ 







+ f 



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sein. 



Die außerdem noch verwendeten speziellen Symbole sind durch folgende Relationen definiert: 



in s = in — (i + Sc) + ''U^s I 83) 



9 



;// / , t) = H/. — ( / r U + l'; ') + "/., div n / 83flJ 



2 



2 2 



^f V, c = a (\/;t' t; 7) + a.^ div (e«c„) / 84) 



a'V, nt =r a' (V -m m;")-i-a,' div (m-jj.,,) / . 8ö) 



'7.|.rPij=7.|T(i'ic- -/Pi^)! . 86) 



VxT,,(i/,T,, + All,,) = (-fj-J/fx v-,+//^.i.,));~ -div (r^.jH.rh.,+Hil,,.)) / 87) 



Es sei schließlich betont, daß die Gleichungen IV., VII. und VIII. nur die Kepräsentanten einer 

 großen Zahl formal analoger Gleichungen sind, welche den verschiedenen chemischen Elementen und 

 Verbindungen entsprechen und durch spezielle Werte der Indizes '/. charakterisiert werden. Bei den 

 Dichtegleichungen insbesondere wurde hier nui' der allgemeine Typus angegeben, mit der genauen Form 

 dieser Gleichungsgruppe werden wir uns im nächsten Abschnitte eingehend beschäftigen. 



Endlich wollen wir noch darauf hinweisen, daß es auch für einen einzelnen chemisch homogenen 

 Stoff, wie man aus der Anzahl (optischer) Eigenschwingungen, welche durch je ein Gleichungspaar IV. 

 bestimmt sind, erkennt, mehrere solcher Gleichungspaare geben muß. Eine ausführliche Behandlung dieser 

 Probleme findet man zum Beispiel in meiner Arbeit »Das Problem der Grenzbedingungen in G. Jaumann's 

 elektromagnetischer Theorie«, diese Mitteilungen CXXI. Abt. IIa, p. 63:1 



Soweit elektromagnetische Erscheinungen für bewegte Körper in Fi^age kommen, haben wir hier 

 den an die Hertz'schen Gleichungen angeschlossenen Typus dei- Jaumann'schen Theorie gewählt. Das 

 Nähere hierüber findet man in der Arbeit des Verfassers »Zu G. Jaumann's elektromagnetischer Theorie 

 für bewegte Medien'«, diese Mitteilungen CXXII, Abt. \\<i, p. 1487. 



6. Deduktion des Energieprinzips. 



Wir wollen nunmehr aus unserem geschlossenen System als erste und wichtigste Deduktion die 

 Energiegleichung ableiten. 



