I-IOO E. Lohr, 



einen unter Umständen wesentlich geänderten Wert. Das neu hinzugetretene Glied 



— e. — '^•e + m- -- «m 

 2 \ dT 87 



entsteht, wie wir sahen, einesteils durch die, für das Zustandekommen der Faraday-Induktion usw. 

 notwendigen Glieder 



1 t/s, 1 JjJL,, 



2 elf 2 Jt 



andernteils durch die \'on uns gewählte Ergänzung derselben in der Wärmegleichung. Diese Art der 

 Ergänzung ist eine vollständig natürliche und ungezwungene; einer experimentellen Überprüfung freilich 

 dürfte dieses immerhin eigenartige Glied der Wärmegleichung, im Hinblick auf seine verhältnismäßige 

 Kleinheit und die geringe Empfindlichkeit thermischer Meßverfahren, kaum zugänglich sein. 



Der gesamte Energiefluß setzt sich nach 110) zusammen aus 

 dem rein elektromagnetischen Energiefluß c^^ e x m, 

 dem elektromagnetisch-stofflichen Energiefluß ^'•e + ^«iiH-V(-e*J|, + ^';i '"•^u 



dem rein stofflichen Energiefluß '^'K, 



dem Energiefluß der Wärme T2B, 



welcher den thermoelektrischen Energiefluß enthält, 



dem Energiefluß der Dift'usion 



y.V 



(l'./+-^x(l'L IV',,)).iH.,.^.,,- + H!A.,) 



dem dynamischen Energiefluß Ö-U. 



Wir haben in diesem Abschnitte das geschlossene System aufgestellt und gezeigt, daß aus dem- 

 selben das Energieprinzip in voller Exaktheit folgt. Es seien zum Schlüsse dieses Abschnittes noch zwei 

 Umstände besonders betont: erstens, daß die Spannungsdyade nach t)7), 79} und 83) exakt symme- 

 trisch ist, wie es der Fläch ensatz verlangt, zweitens, daß nach Gleichung 1) das Gegen vvirkungsprinzip 



5 p 



solange, aber auch nur solange erfüllt ist, als gleich Null bleibt, das heißt falls keine Diffusion statt- 



/ 



findet. Das Nähere hierüber vergleiche bei G. Jaumann, Wiener Berichte GXX, Abt. 11 1(, p. 412. 



111. Chemische Voroänue. 



7. Die spezialisierten Gleichungen. 



Den Überlegungen dieses Abschnittes, wie auch jenen der folgenden Abschnitte, liegt natürlich unser 

 geschlossenes System zugrunde. Wir können und wollen dasselbe aber, dem jeweils vorherrschenden 

 Gesichtspunkte entsprechend, durch geeignete Annahmen über die Werte der einzelnen Größen 

 spezialisieren. 



Demgemäß schließen wir jetzt elektromagnetische Erscheinungen aus, setzen also 



e =:: in = 

 wir setzen ferner: 



^ TT 



und wollen annehmen, daß auch die %,,, ~-_ , 1^' praktisch gleich Null sind. 



8 a., 



