Eiiti-opieprinzip nnJ ^qisclilosseiies Gleicliiiit.s:ssysteiu. 361 



Der Einfachheit wegen sollen noch die Absorptionsgrößen 



c- := c' =^yy. = v'v. = sein. 



3 FT 



Schließlich nehmen wir an, dal.! {J nur in sehr geringem Maße \ nn •!/ abhängt, sn daf:i wir — - 



3.;. 

 und P" praktisch gleich Null setzen dürfen, was für Gase und Flüssigkeiten zutrifft. 

 Die Wärmegleichung hat dann nach V, 79), SOj, Sl) und SL'i die Form: 



rr 



ti T i/l \ .i_J d fjy, I ^ d (iy. 



die Dichtegleichimgen lauten Jetzt: 



-^'' ± Py., i .%.), r^v. r»,- fx>.) = 0, VII aj 



/ 



dazu kommt noch die unseren Voraussetzungen gemäti knnsequent spezialisierte Hewegungsgleichung: 



</'o 

 f/ - + p ~ n . \al 



dt 







Da wir durch H.,,^^ H'.,,~^ ^i Diffusionsvorgänge ausgeschlossen haben, ist -^ = und es folgt, 



/ 



'iU 

 \\enn wir \a) mit U-, die Gleichungen VlK/j mit multiplizieren und die so gewonnenen dleichungen 



3 U; 



zur Wärmegleichung addieren, die Energiegleichung: 



L' + Ol' 



0/ 



di\- l/'lVl — l). 111) 



Die spezialisierten Gleichungen K/j, \'t(; und \'II(/j bilden also für sich ein energetisch geschlossenes 

 System. 



Im vorigen Abschnitte wurde betont, daß die angeschriebene F'urm der Dichtegleichungen nur den 

 Typus repräsentiert. Ausführlich geschrieben lauten diese Gleichungen zum Beispiel für zwei P^lemente 

 und ihre binäre \'erbindung: 



/ 



Uli) 



/ 



- + /'.,, (tl-.,, ,0, :>„ ,0.,,) r= . 

 / 



Wie schon definiert, sini.1 ,0,, ,'>., die Dichten dei- unveiiiundenen Elemente 1 und 1', dn'idiert durcli 

 für diese Elemente charakteristische Konstante .4,, A.,; sind [j\, [L die Dichten selbst, so ist: 



Weiter bedeutet ,o,., die Dichte des an L' gebundenen Anteiles von 1, dividiert durch .4,, ,%, >.lie Dichte 

 des an 1 gebundenen Anteiles von 2, dividiert durch .4.,. Sind also wieder ,o',.j, o'j, die betreffenden Dichten 

 selbst, so gilt: 



