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den Gleichungen enthalten sei. Betrachten wir eine binäre Verbindung, so lautet die allgemeinste Form 

 der \'erbindungsgleichungen, welche diesen Forderungen genügt; 



/ 



144) 



3/ 

 worin •/_, , •/.,, /.,, y^, fl-j.,, "ot Funktionen sind, zwischen denen die Relation 



bestehen muß. Für den Cleichgewichtsfall folgt dann, wie man leicht erkennt, tatsächlich: 



h2 — :'■>!= Pl2 141') 



und 



^12 



7.1+7:2 



hp2 + Pi2==0. 147) 



Multiplizieren wir nun die erste der Gleichungen 144) mit f)'.,j, die zweite mit (^^„ und nehmen 

 dann die Differenz der beiden, so folgt: 



«%i -~f~ - *i2 -^ = (-%, 7. - K2 7..) fr>2 - P20- ■ 148) 



to t 



Das heißt wenn und nur wenn i)-j., =: ä-.,j ist, bleibt die Relation ,0,., =^fj.,i auchwährend der Reaktion 

 erhalten. Auf die Werte der •/ kommt es dabei gar nicht an. 



Bei unserer Formulierung der Dichtegleichungen ist die Bedingung i\., = iK,i tatsächlich erfüllt, bei 

 Jaumann ist sie nicht erfüllt. Q-^.„ \^ haben dort vielmehr entgegengesetztes \'orzeichen, ebenso kiinnen 

 dort die Funktionen •/.„ /.j entgegengesetztes \'orzeichen besitzen. 



Solche entgegengesetzte Vorzeichen sind jedenfalls unzulässig, wenn man negative Dichten 

 unbedingt ausschließen will. 



Ist zum Beispiel tfj., negativ, iK^ positiv und sind ,0j.„ ,o.,i zu Beginn der I'ieaktion praktisch gleich 

 Null, so ist klar, daß fj.,j zunächst negativ werden wird. 



Die Form unserer Dichtegleichungen hingegen gewährleistet das Positivbleiben der [j.,.. 



Da die P^x und die {(■j,>. definitionsgemäß positive Funktionen sind, enthält, \vie ein Blick auf die 

 Gleichungen lehrt, jede unserer Dichtegleichungen die eigene Variable mit einem positiven, die fremden 

 Variablen mit einem negativen Faktor behaftet, hieraus folgt aber ohneweiteres die aufgestellte Behauptung. 



Haben wir somit gezeigt, warum wir von den Jaumann'schen Festsetzungen abgehen mußten, so 

 ergab sich doch vorläufig noch kein zwingender Grund für die Po.stulierung der speziellen Relation 



r^ic entscheidende Bedeutung dieser Relation werden wir erst bei der Deduktion des Entropie- 

 prinzips erkennen. Schon jetzt aber k(')nnen wir zugunsten unserer Annahme sagen, daß ihr keine 

 Erfahrungstatsache widerspricht, daß sie die einfachste und darum wohl auch die natürlichste ist. 



Zum Schlüsse dieses Artikels wollen wir noch das Prinzip der Erhaltung des Stoffes aus den 

 Dichtegleichungen deduzieren. 



Betrachten wii' die Cileichungen 1 12), sd folgt unmittelbar: 



S(r>i + fii2) _ (^ 



0/ 



149) 

 ■•^(^2 + ^21) _ ,j 



