36S E. LoJir, 



also mit Rücksicht auf 113) und 114): 



ebenso folgt aus den Gleichungen 119); 





/ 



— 



s 



Q4+(- 



>^.) _ 





ht 





5(pi 



+ ?V2 



3) _Q 





8/f 





3(P^ 



+P1.2, 



•^) -c 





8/ 





S((^^ 



;+f>[.. 



.".) - r 



150) 

 0, 



151) 



dt 



Aus den Gleichungen 124) ergibt sich in Berücksichtigung des Umstandes, daß dauernd ,0j,, = fi.,i und 

 r''i,23 = Pi.2,.i = Pi2.3 ist: 



5(pi+r4+r> i.23) _ Q 



0/' 



o(r4+r4+Pi,2..'i) 



=: 



3/ 



152) 



ganz analog erhält man aus 127): 



0/ 



s(pi+r4+Pi,2i) _Q • 



-/ ; / / ^ 153) 



°(p2 + f4+Pl.2.l) _ Q 



Damit ist nachgewiesen, daß die Kontinuitätsgleichung für jeden einzelnen Stoff erfüllt ist. 

 Umgekehrt muß jede spezielle Gleichungsgruppe so gebaut sein, daß aus ihr das Prinzip der Erhaltung 

 des Stoffes folge. Nach dem Schema der gegebenen Beispiele macht die Erfüllung dieser Bedingung 

 keine Schwierigkeiten. 



Es sei bemerkt, daß schon das Abstimmen der Dichtegleichungen auf dieses Prinzip in allgemeineren 

 Fällen, wie sie etwa durch die Gleichungen 124) und 127) repräsentiert werden, keine ganz einfache 

 Sache sein dürfte, wenn unsere fundamentalen Relationen nicht dauernd erfüllt sind. 



9. Deduktion des Entropieprinzips. 



Wir wenden unsere Aufmerksamkeit nunmehr wieder dem gesamten, in Artikel 7 aufgestellten, 

 spezialisierten Systeme zu. Die Bewegungsgleichung bietet uns hier nichts Neues. Die Wärmegleichung 

 Vn) besteht aus dem Fluxionsglied, dem Arbeitsglied, wobei 



der thermische Druck ist, und der chemischen Wärmeproduktion 



y-^[=hP,.), (&,.>, p,.p.-,ov.x)]. 



/_! 8 p.. 



Das Gesetz der konstanten Wärmesummen folgt als ein Teil des Energieprinzips, mit 

 welchem unser System im Einklang steht, von selbst. 



