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Haben wir etwa ideale Gase, so ist: 



p = RT(p^+p,^\ 216) 



Ist also anfangs eine bestimmte Gasmenge praktisch undissoziiert p, ziz 0, zum Schlüsse dieselbe 

 Gasmenge im gleichen \'olumen vollständig dissoziiert pj^ = 0, so haben wir im ersten P'alle: 



p' = RTp,, 217) 



im zweiten Falle: 

 und da aus 211) folgt: 



ergibt sich mit Rücksicht auf 213): 



p" = R T[j, ' 218) 



P^ + Pjj= konst, 219) 



p" = 2p'. 220) 



Was nun die Erscheinungen der Kondensation und des Erstarrens anbetrifft, so erklären wir, 

 wie das auch G. J au mann tut, die verschiedenen Aggregatzustände durch allotrope Modifikationen des 

 betreffenden Stoffes, welche durch Dichtegleichungen vom gleichen T_vpus beherrscht werden, wie die 

 bisher behandelten Erscheinungen. 



Tritt keine Polymerisierung ein, so haben wir im einfachsten Falle: 



221) 



-^-P,(9.,p,-p,) = 0. 

 t 



Es sind also immer beide Modifikationen vorhanden, die beiden Phasen unterscheiden sich durch 

 ein starkes Überwiegen einer derselben. Der Übergang ist im Prinzip ein kontinuierlicher, eine scharfe 

 Grenze kann und wird in bekannter W'eise duich Instabilität beziehungsweise Metastabilität gewissei' 

 Zustandsgebiete entstehen. 



Ist die in Frage kommende Modifikation polymer, so lauten unsere Gleichungen: 



5^ 



Spl(v) 



+ Pu.) (v fl-i(v) (j'i - r>i(v)) = 



222) 



- ■Pi(v)(v9',(v)P';--p,(v)) = 0. 



5/ 

 wo V eine ganze Zahl ist und wieder die Relationen gelten: 



r, — f^('' 



7 223) 



h — f^W 



Pl(v) - — - • 



Es ist natürlich ganz unmöglich, bei einem so umfangreichen und vielfach noch ungeklärten Gebiete, 

 wie es das der Aggregatzustände ist, die in unseren Ansätzen steckenden reichen Möglichkeiten im 

 Rahmen dieser Untersuchung herauszuarbeiten; ich hoffe, mich später einmal in einer besonderen Arbeit 

 eingehend mit diesem Spezialgebiet befassen zu können. Hier muß uns die prinzipielle Erkenntnis 

 genügen, daß der Typus unserer Dichtegleichungen auch diese Erscheinungsgruppen mit einbegreift. 



Zum Schlüsse dieses Artikels soll noch gezeigt werden, daß die Dichtegleichungen auch zur 

 Erklärung der Nebenvalenzen beziehungsweise »Molekülverbindungen« ausreichen. 



Haben wir zum Beispiel die Elemente 1, 2, 3, 4, ihre binären Verbindungen 1 — 2, 3 — 4 und eine 

 Molekülverbindung von der Form v (1 — 2) — [a (3 — 4), so lauten die betreffenden Gleichungen: 



