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Für ideale Gase zum Beispiel ist nach 179) 



SP, R 



-^ = ^ 277) 



und folglich: 



~r = div [«iTVpJ 278) 



dt 



USW. 



Da wir «.^ noch zur Verfügung haben, können wir den Wert des Diffusionsl<oeflizienten der Erfahrung 



mit Leichtigkeit anpassen. Weil der Dift'usionskoeffizient von den übrigen gleichzeitig anwesenden Gasen 



abhängt, muß auch n.,. von den fremden p.^ abhängen. Würde man bei gegenseitiger Diffusion von 1 und 2 



1 . ., T 



Mj^ z= M., proportional mit setzen, so wäre der Diffusionskoeffizient proportional mit 



Pi + P2 Pl + P2 



also mit ; die übliche Annahme. Eine .sehr empfindliche Schwäche dieser speziellen Annahme ist, daß 



P 

 der Diffusionskoeffizient gegen Unendlich gehen müßte, wenn ,o, + p,^ gegen Null konvergiert. 



Ein weiteres Eingehen auf Einzelheiten läge nicht im Rahmen dieser Arbeit. 



Ist die Temperatur nicht räumlich konstant, so erhalten wir in vollständiger prinzipieller Überein- 

 stimmung mit der Erfahrung Therm od iffusion (Ludwig- So ret'sches Phänomen). 



Die durch die Diffusion bewirkten Wärmeproduktionen stecken in den von 7.,.,. und ^x,- abhängenden 

 Gliedern der Wärmegleichung. Wegen der in der Entropiegleichung auftretenden stets positiven Glieder 

 J^xYx^Tx undj'i^x^L, wird die Entropie bei Diffusionsvorgängen immer wachsen. 



Da.y;.,yi voraussetzungsgemäß klein gegen r,. sind, berechnet man aus 260) leicht: 



2 



J'x Yx : Tx+X L ■■ L = — (y'y: H'i+j'; H'.:) [V (ri\) =f v^ A ej- 279) 



Ar. 



Wir gehen nun über zur Betrachtung des Verhaltens von Elektrolyten. Diese sind dadurch aus- 

 gezeichnet, daß sie elektrisch leitende Modifikationen enthalten. Solche elektrisch leitende Modifikationen 

 der Stoffe sind in unserer Theorie durch von Null verschiedene Werte der v« charakterisiert. Nehmen wir 

 zwei Elemente, ihre leitenden Modifikationen und ihre binäre Verbindung, so lauten die betreffenden 

 Dichtegleichungen : 



- -' + A. (:f>i3 Pi P. - Pi-0 = div [II, p, V ( T \\ )\ 



Ol 



-~ + A-i (^12 Pl P2 - Pio) + div [v, A p^ n^ 0] = div K Pl '"^(TP,)] 



Ol 



~ - P12 (»t2 P, P, - P,2) - Pv, ik, Pl P2 ~ P12) = div [n,, p,, V iTT\.J] . 



-~T -' -^21 (*2i Pl P2 -P21) " P-n (*2i Pl P2 - P21) = div \H^., p,,^ V (r Pi,)| 



Ol 



-^ + Ai (*,i Pl Pa Päi) - div [v.,Ap., «,,e]i=div [iip,,\7(rP,)] 



dt 



-^ + ^21 (»21 Pl P2 -P21) = div [n, p, V{TP,)]. 

 dt 



pi = ^1 Pl, po = .^2 p2 sind die Dichten der leitenden Modifikationen; sind die beiden Elemente ein- 

 wertig, so ist v^ = V., =: 1 . 



Wir können uns die betrachteten Stoffe etwa in verdünnter Lösung befindlich denken; die Gleichungen 

 des Lösungsmittels interessieren uns hier nicht, wesentlich sind jetzt nur die beiden Gleichungen der 

 leitenden Modifikationen. 



