Eiilropic'pr/iiz/p und geschlossenes GleicJniugssysfeiii. 393 



Fassen wir zunächst nur die neu hinzugekommenen Glieder mit den FIuxionsgHedern zusammen: 



+ div \p, (V, A«, e)] 

 ot 



— ^ + div [fi., ( — V., A V., Ol 



9/ 1- \ - 



und vergleichen wir diese Ausdrücke mit den gewöhnlichen körperlichen Fluxionen: 



-^ = "*-'- + div (p. U) 

 0/ 8/ 



3p.> Öp., ,. , . 



-^ = — - +div (p, 11), 



3/ 0/ ' 



281) 



282) 



so erkennen wir sofort, daß v, \n^ e beziehungsweise — v., A «., c in den Gleichungen dieselbe Rolle spielen, 

 also auch dieselbe Wirkung haben, wie die Geschwindigkeit u. Daraus erklärt sich ohneweiteres, genau 

 wie bei G. Jaumann, die Hittorfsche Überführung der »Jonen'«. 



Bilden wir nun die Differenz der kompletten Gleichungen für die leitenden Modifikationen, so 

 erhalten wir: 



^^^'~^-^ +div [(,0, W, +p., 11.,) A c -«1 p, V iTi\) + ?i.. p., T{Tl\)\ = 283) 



dt 



Die elekli'ische Gleichung lautet in unserem P'alle nach 266) und 27H): 



A |(pi i\ + p, «,) A e-j/j p^ V (TP,)+7/., p, V (TP,)] = r„ rot m. 284) 



Nun sind A und r,, universelle Konstante, daher ist: 



div [(p^?ij + p,,»j)Ac-«iPi V(rP,) + 7/,p,~(rP,)] = -^ div (rot m) = 0. 285) 



Für beliebige Zahlenwerte \'on Vj = v., r=v wäre lediglich A durch vA zu ersetzen. 



Wir erhallen also nach 283): 



S (Pi - p.,) 



2t 



0- 286) 



Das heißt, ist einmal pj =i p.,, so bleibt diese Relation auch erhalten, natürlich solange die in diesem 

 Artikel gemachten Voraussetzungen zutreffen. Innerhalb dieses Gültigkeitsbereiches kiinnen und wollen 

 wir dauernd pj := p, annehmen. Die Annahme ist \'ollständig natürlich, wenn man sich die leitenden 

 Modifikationen durch Dissoziation aus der \'erbindung p,., entstanden denkt. 



Aus Gleichung 284) bekommen wir weiter: 



. ü, p, V ( 2"1',) —ü., p.y V (TV.,) c' 



Ac = -^^ — ^ — -^^ — ^ — '— + -" rot 111. 287) 



P^n^+p.,n., A 



Setzen wii' diesen Wert in die Gleichung für pj ein, so erhalten wir bei chemischem Gleichgewicht : 



», »•. h P-. (V (TP,) +V(TP,)) 



- = div — * — 



7ijPj + rt., p,. 



Diese Gleichung beherrscht die elektrolvtische Diffusion. 



288) 



Haben wir speziell eine sehr verdünnte Lösung, in welcher sich die gelösten Stoffe bekanntlich wie 

 ideale Gase \-erhalten, so ist: 



