Enlropicpiiir:ip niul geschlossenes Glcicluiiigssysteiii. 30ö 



Die links stehenden Gefälle können nun in der Grenzschicht zweier oder mehrerer Adedien sehr 

 hohe Werte annehmen. Sind die beiden Gradienten nicht gleichgerichtet, was auch für konstante Tem- 

 peratur in der Grenzschicht wenigstens dreier Medien im allgemeinen der Fall sein wird, so bewirkt dieses 

 Kreuzgefälle eine elektromotorische Kraft. Die Idee der elektromotorischen Wirkung von Kreuz- 

 gefällen stammt bekanntlich von G. Jaumann. 



Sind einesteils, worauf wiederholt hingewiesen wurde, die Überlegungen dieses Artikels ganz im 

 Geiste Jaumann's gehalten, so bedeutet andernteils gerade die hier gegebene Darstellung der Elektrolyse 

 und der mit ihr zusammenhängenden Erscheinungen, auch unabhängig von der Erreichimg des Haupt- 

 zieles, der Anpassung an die Differentialform des Entropieprinzips, einen wesentlichen Fortschritt 

 der Theorie. Man erkennt das leicht durch \'ergleichmit den betreffenden Untersuchungen G. Jaumann's', 

 welcher zum Beispiel gezwungen ist, die elektrolytische Leitfähigkeit willkürlich in geeigneter Weise zu 

 definieren. 



16. Wärmeleitung, thermoelektrische und thermemagnetische Potentialdifferenz, 

 Peltier- und Thomsoneffekt, galvanomagnetischer Temperatureffekt. 



Die in der Überschrift angeführten Erscheinungsgruppen folgen aus unserem Gleichungssj'stem, bis 

 auf Abweichungen bei der Erklärung der thermomagnetischen und galvanomagnetischen Erscheinungen, 

 genau ebenso wie bei G. Jaumann- und könnte diesbezüglich einfach auf die betreffenden Kapitel der 

 Jauman,n'schen Arbeit verwiesen werden. Mit Rücksicht auf die Wichtigkeit dieser Erscheinungen für das 

 von uns behandelte Gebiet, soll der Vollständigkeit halber eine gedrängte Übersicht des Gedankenganges 

 hier gegeben werden. 



Wärmeleitung in Nicht-Metallen. Nach S:reichung der für diesen Fall irrele\"anten Glieder 

 nimmt Gleichung \' /') die Form an: 



}J:^^ AJL „5:c:s-ö.:f':[I+ 7 div 255 = 297) 



•ÖT Jt ' 



2B - _/;, c • Tn +/i (in X c ) . y„ + /' ^r + /'' V-r 298.) 



aB = //Sr+/''iv 299) 



wobei nach 82) 



also für Nicht-Metalle: 



ist. — Set:/en wir noch =: f., (Spezifische Wärme bei konstantem \'olumcn), so haben wir die 



Gleichung: 



/ T 

 (\, ' = s:c-:s-f-jl:t-':|j. 7 div (/; s,.-f- //' [Vi- ' 300) 



dl 



Wenn wir die Gleichungen 111 /') bei konsequenter Vernachlässigung kleiner ( llieder mit 1: 

 beziehungsweise il : multiplizieren, so folgt: 



z-.Q-.z-^ [>.■.(,■' -.[i.— {]i I, 4- //' (i,)- V 7. 301) 



Somit 



Nach 2(>3) ist: 



Cr — — - div I '/'(// 3,+ //'[J.,)|. 302) 



lI l • ■ 



_ 2 _ 



// s,. + //■' jA,. = (<;' h- + e h'-) T. 303) 



1 G. Jaumann. W'icnei- Berichte CXX, .Mit. II a, p. 47G. 

 - G. Jaumann, Wiener Berielne CXX. .-Xbt. II a. p. -tSG bis -KIG. 

 Dcnksclirirten der malbem.-natvu"«-. Klasse O.!. B.inJ. 



