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Ist auch/j von Null verschieden, so enthüll — div ] T/', (iii xC) YuI den yal vanomagn etischen 

 Wärmestrom. — Setzen wir wieder für c den Wert 312; ein, so ergeben sich einzeln folgende neue 

 Glieder: 



div I 7"/j c-„ (111 X rot iii)| galvanoniagnelischer Warmestrom, 



di\' [r/j7u 111- '^ rj Änderung der Wärmeleitfähigkeit im Alagnetfelde, 



— div [r/j 7,1 111 -V Till I Wärmestrom in der Richtung des Magnetfeldes, 



— Cii/J (vTxUilM-ot tu eine Art transversalen Thomson-Effektes. 



Es wäre Sache einer Spezialuntersuchung, würde aber kaum besondere Schwierigkeiten machen, 

 die in Betracht kommenden Glieder so einzurichten, daß sie von allen Einzelheiten des einschlägigen 

 reichen Beobachtungsmaterials Rechenschaft geben. — X'orläufig halte ich gerade diese Glieder für noch 

 nicht endgültig festgelegt; das auch der Grund, warum ich den Hall- Effekt, welcher uns vom Standpunkte 

 dieser Arbeit weniger interessiert, ganz weggelassen habe. Es wäre nicht schwer, denselben in unser 

 Gleichungssystum aufzunehmen, sei es nach dem X'organge Jaumann's, sei es durch direkte pjnführung 



eines Gliedes \ (t,. Yz, -t-T'J.^,-).Yiixiii in die elektrische Gleichung, welches durch Glieder von der Form 



-/ 

 t/ Yd'fiiixCjx/ in den stofflichen Gleichungen energetisch zu kompensieren wäre. 



Nimmt man an, daß die t.^, t.'. sehr kleine Größen sind und läßt in den betreffenden Metallen k,, und /.,. 

 entsprechend große Werte annehmen, so erhält man ohneweiters den II all -Effekt. 



Wir wollen zum Schlüsse dieses Kapitels noch ein Wort über die Elektrolyte sagen. — für diese 

 setzen wir ■(,, ^ und es lautet dann die elektrische Gleichung: 



n = t' rot 111 



oder nach 78) 



3J-J) 



V _4-v., A ( //., Y-,,- + Hy. i;.,-) = f„ rot in. 



daraus unter lienutzLing von 2()(i) und 273) 



V V., .\ p., /(., |v., A c q- ( l'v. T)\ = f„ rnl 111, 



31(i) 



somit: 



V '4 A-,0,, «., 



f„ rot m rb \ V., A 0., //,. ( I'., 7" 



317; 



T I'., ) div (H., ■(.,,. -H H!, L,i "^^ LYv. :JV. : r. 



l)ic W'iirmeglcichung lautet nun: 



c„ ''^- = divirxv7j- y!^^ 



-^ h::y',.-.iv\ 

 liKicm wir die (Gleichungen 1\'/') mit y : hcziehungsweise .; : multiplizieren, folgt wieder: 



■[■'■'■yy. '■'{■'■ + i->.'y'v..i;.\ 



\\f/...Y.., + //Ul.,i-I (7-|'.,)q=v,A 



3].S) 



31',l) 



Schließlich ist nach 2(33) und 273): 



1-1 y. -(y. r + K L r = [h. lU | V (, T W, I =F V, .\ | 



320) 



