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E. L u h r. 



Aus den hier abgeleiteten Relationen lassen sich die Joule'sche Wärme, sowie die übrigen Wärme- 

 vorgänge bei der Elektrolyse, elektroly'ischen wie auch bei der gewöhnlichen Diffusion in ähnlicher 

 Weise berechnen, wie wir es soeben für das Gebiet der Metalle getan haben; eine ausführliche Durch- 

 rechnung und Diskussion der Resultate würde uns aber unverhältnismäßig lange aufhalten. 



V. Oberflachenspannungen. 



17. Das Gleichungssystem. 



Bei der Erweiterung des Gleichungssystems, welche wir jetzt vornehmen wollen, sollen alle 

 Voraussetzungen des vorigen Abschnittes beibehalten werden, nur -q-,, soll zwar stets sehr klein aber nicht 

 mehr Null sein und dementsprechend soll natürlich auch die Variable ä.^ von Null verschiedene Werte 

 annehmen können. 



Die Gleichungen l b), II b), 111 b), Vllb) bleiben ganz unverändert, die übrigen Gleichungen, zu 

 , welchen noch die Gleichungen VIII) kommen, lauten jetzt: 



dt 



IVc) ä; 



n.,. V, u 4- /.'',; di V ( e » £„) I + /'■, | 'v ; 111 - m ; \ ' J + iv. c ; I s] • c + ('', 111 ; [|j:| " 111 + 



+ j V. : 7,. + ,:. l. == {//. LV ( r 1', ) + r,.. V 4r K] 



v,Ac|}x./ 



g', ■■ -'- - + lli \7, U + ly,. div (C = Su,) / + /•/. [V r in — m ; VJ -f- ll'y. C ; IsJ - C -+- /;■', 111 ; [|J,1 « 111 + 

 dt 



VC) 



"dU dT T 5 

 ■bT dt 2 ot 



C • « C + 111" ' MU 



BT 87" 



+ }i : L - .:■. Tv. = {H'.. [V ( rP.) -+- ■/]. V • [ rK\ q= v, A c] X / 

 TT V 2^^' 



+ /' + 



spw 



div U 



/\ T ^ ?! T T 



9pv. 



8 a., 



,(. .£ 



|i,:f :|j. -yi7:,:,rv.:7v. + i/.:j'y.:i.l-C"T„°t~ + ^divSE + 



-f- rVp, div{/7;Y., + H'y.L,)+ TYviy/:7^4hAH-'.%'-r + HiÄ.,.y)\-yB.,-'^-.ä..,,+ 



8a.^. 



^' 



riV'y+Kc) - \ — 



"du 



"öU 



8 Cl.y, 8 C.y. ^ 



\. 



' ; D = U. 



VIII c) 



dt 



Fy. [V ; u + u ; V] -+- By. ä., + Vx| rj., [Hy. 7., , -^- Hi, L r)] - . 



Betont sei, daß die Spannungsdyade Q in Gleichung I) nun gemäß 67) und 79) auch das Glied: 



y\Fy,T(V'y. + n..)] 



enthält. 



Da die -/).,. voraussetzungsgemäß sehr kleine Größen sind, welche nur in jenen Fällen, wo sie mit 

 großen Werten multipliziert erscheinen, praktisch berücksichtigt werden müssen, erkennt man sofort, daß 

 alle unsere früheren Folgerungen und Ergebnisse durch das Eintreten der neuen Glieder in die einzelnen 

 Gleichungen, keine nennenswerte Änderung erleiden müssen. Sehr wichtig ist, schon mit Rücksicht auf 

 das Gesetz von der Erhaltung des Stoffes, daß die Dichtegleichungen selbst vollständig ungeändert 

 bleiben. 



