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E. Loh r, 



Sind noch die P.' so beschaffen, daß \ Py. : B^/x-,, stets positiv ist, so erhalten wir aus 323): 



1 / 8£ 



S' + — I e 



87 



i' + m ' 



er 



■ m 



ot 



V 



+ div 2Ö - — 



T\K : i^x ä, + S'-^ 



0. 



326) 



In 326) haben wir wieder aus unserem Gleichungssysteme die Entropiegleichung gewonnen. 

 Wie in Artikel 13) folgt ohneweiters, daß S' und somit auch 6' eine eindeutige Funktion des Zustandes ist, 

 welche mit zunehmender Temperatur zunimmt. 



Nach den Gleichungen 53) und 56) und wenn man überlegt, daß eine Dyade durch die Zusammen- 

 fassung von 9 Skalaren entsteht, erhalten wir: 



Ferner nach 59) 



P=T 



K 



L- 



_ m ' f-i' 1 8 u 



dT 



U\JT 



und nach 66): 



L— \ {H 



— 8,0. 



l|-+Co. 



327) 



328) 



329) 



ig. Berechnung der Spannungsdyade. 



Wir werden in diesem Artikel den von den %, abhängenden Teil der .Spannungsdyade: 



330) 



auswerten. 



Daß die V., von S.,. abhängen müssen, steht schon in der Ijcdingunj 



V|>^:y;,ä,:^(). 



Ob pa \'0n Null verschieden ist oder nicht, das ei-geben die Gleichungen :')28) uiul 329) unter 

 Zugrundelegung spezieller Werte für U und l-l'. 



Wir bedürfen also zunächst der Werte s.,., diese ergeben sich aus den Gleichungen VllU') für elen 

 statischen Fall und auf diesen wollen wir uns hier beschränken: 



ä.. = - ~- V >} [ri-, ( H-, % ,. + H'., l, ,.) I 

 B-,. 



332) 



Aus den Gleichungen \\' c) erhalten wir in vollständige!' Analogie zu den Überlegungen des 

 Artikels 14) und speziell zur Relation 263) 



i^T..- + H'Ä.,^ - ^ ( )i m +y-,. H'.,:) [ v' ( TV,.) h- yj, : • | 7 V'.,\ q^ v, A c| 



333) 



Voraussetzungsgemäß ist ■i^-,. sehr klein, wir wollen hinzufügen, daß im allgemeinen auch P' sehr 

 klein sein soll, dann kann man im allgemeinen rj.,. 7.[rP.lJ gegen die übrigen Glieder vernachlässigen und 

 erhält unter Benützung von 273): 



/-/.. -■{. r + M l. r - - n.,. p., ! V ( 7 ?.,, ) ^ y,. A c] . . 334) 



