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Nach 358) hat ~'; V; die Form: ' 



__ _, . . C- - . . ö- z d- - 



3.v3 8,'-^ 3-2 ' 



, r • • ■ • 'i '^'- '<^'-' '^-^ \ 



und/v. V; = (l;t + )r) + n;ii) - + - 4 , 375) 



376) 



ö,v- e_r- Ös'-^y 

 da VS j I 11 ist, ergibt sich; 



|V^'^ soll die Größe 76' bedeuten. 



Nun ist aber, wenn wir~^; = A'n setzen, nach 362) 



''' • ^^^^^Am'UI) 377) 



\ 



3.r2 -6y- j \R, RJ 



'■"' = '\}r^-''''^- 



Setzen wir in 378) aus 363) die speziellen Werte ein, so bekommen wir: 



I^CTP,) 



V. 6« = n f 1 I N'' h r;^ iiy, p. 



^iTF^i 



B. 



\ 



378) 



379) 



Halten wir an dem Ansätze fest, daß nur Derivationen der px in Furage kommen sollen, spezialisieren 

 wir ihn etwa noch dahin, daß die einzelnen in 379) auftretenden Größen nur von den eigenen p^ abhängen 

 sollen, so können wir diese Relation auf die Form bringen: 



-"•="lri;)I«(l^}' 



wo F';, eine durch 379) bestimmte Funktion von T, p,. und eventuell noch von anderen in der Grenzschicht 

 räumlich konstanten \'ariablen ist. 



Die Formel 380) gibt uns die von den äy. herrührende Kraft pro Volumseinheit, integrieren wir noch 

 diesen Ausdruck zwischen den beiden Handflächen der Grenzschicht, so erhalten wir die Oberflächen- 

 spannung pro Flächeneinheit. 



Wir haben den Charakter der Oberflächenspannungen richtig wiedergegeben und müssen 

 uns damit hier begnügen. — Eine weitere Spezialisierung hätte erst einen Sinn, wenn man nicht nur auf 

 die Einzelheiten im Gebiete der Oberflächenspannungen, sondern auch auf die, durch die verschiedenen 

 in unserer Formel auftretenden Größen, bedingten Zusammenhänge näher eingehen wollte. Ein solches 

 Unternehmen würde uns aber weit über den Rahmen dieser Arbeit führen. 



Wir werden jedoch noch kurz den Fall betrachten, daß auch elektrisch leitende Modifikationen ins 

 Spiel kommen, wobei wir annehmen, daß sich i~ im Sinne der Überlegungen des Artikels 15) in der Form 



o = ;"\7? 381) 



darstellen läßt. 



Setzen wir noch: 



rj.,;',.p.i q=v, .V );"=;', 382) 



so erhalten wir nach 342 1 den von o herrührenden Teil unserer Spannungsdyade 6'o. wieder in der Form: 

 e; = y 6 {7 . ( ;' 7?) - / n7 . (?' V?) 4- (?' V? ) . 7/ _ / V . (V V,-)} . 383) 







1 Vorausgesetzt wird, daß - — T/i \\ ist, dalJ also Vs seine Richtung innerhalb der sehr dünnen Grenzschicht nicht ändert. 



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