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Nehmen wir an, was praktisch meist erfüllt sein wird, daß auch e j | tt ist, so können wir wieder 

 dieselben Schlüsse ziehen und erhalten: 



! IT u yi 



V.6i=u(-^+^]y/=Fv..V^.».pJv[^]|.H}. 884) 



Es ist damit die Abhängigkeit der Oberflächenspannung vom elektrischen F'elde natürlich 

 und ohne jeden Zwang erklärt. Auch hier können wir nicht in Details eingehen, so verlockend es auch 

 wäre. Es sei nur darauf hingewiesen, daß man unter Berücksichtigung des in Artikel 15) über die elektro- 

 motorische Kraft von Konzentrationsgefällen Gesagten, nicht nur lineare sondern auch kompliziertere 

 Abhängigkeiten der Oberflächenspannung vom elektrischen Felde richtig zu deuten imstande ist. 



Zum Schlüsse dieses Abschnittes sei noch bemerkt, daß Jaumann die Oberflächenspannungen hi 

 formal ähnlicher Weise aus seinen »Chemischen Schlußgleichungen«, deren wichtigste Funktion die 

 Wiedergabe der Gravitationserscheinungen ist, gewinnt. — Die so enge Verknüpfung jener beiden 

 Erscheinungsgruppen scheint mir in mehrfacher Hinsicht bedenklich. — In erster Linie unter diesen 

 Bedenken steht der prägnant universelle Charakter der Gravitationsgleichungen, tatsächlich verwendet 

 Jaumann in seiner eigentlichen Gravitationstheorie ' auch nur eine beziehungsweise zwei Gleichungen, 

 während doch die Variablen ä.^ in ganz natürlicher Weise den einzelnen Stoffen zugeordnet werden. 



Zwischen der Gravitation und anderen physikalischen Erscheinungsgruppen besteht überhaupt kein 

 nachweisbarer Zusammenhang, man wird also derzeit gut daran tun, die Gravitationsgleichungen so 

 reinlich als möglich von den übrigen Gleichungen zu scheiden. 



Andrerseits scheint mir die enge Beziehung meiner Gleichungsgruppe VIII) zu den Dichte- 

 gleichungen, speziell zu den Diftusionsgliedern derselben sehr natürlich und von Vorteil. — Es ergibt sich 

 hiedurch auch von selbst die Abhängigkeit der Oberflächenspannung vom elektrischen Felde, welche sich 

 bei Jaumann nicht findet. — Die Abstimmung auf das Entropieprinzip kann vermöge des analogen 

 Baues der Gleichungen in ganz ähnlicher Weise erfolgen wie bei den Dichtegleichungen. Die durch diese 

 Abstimmung bedingten Wärmeproduktionen, welche allerdings eines eingehenden experimentellen 

 Studiums bedürfen würden, stehen in engstem Zusammenhange mit der Diffusion. 



VI. Theorie der Elastizität. 



21. Die Elastizitätsgleichung und ihre Integration. 



Die elastischen Erscheinungen werden bei unserer Darstellung von einer einzigen, äußerst einfach 

 gebauten Gleichung beherrscht, welche lautet: 



VI) — il + ,/,u.,!>+,L.ii, ,' = (). 

 dt 



Auch G. Jaumann -, welcher in seiner mehrfach zitierten Arbeit eine Theorie der Elastizität gibt, 

 benützt hiefür eine besondere Gleichung, die allerdings noch für die Erklärung der Elektrolyse und 

 Diffusion benötigt wird; eine Kombination die ich für wenig natürlich halte. Seine Gleichung hat aber 

 auch hievon abgesehen eine prinzipiell andere Form und die aus der Gleichung gezogenen Folgerungen 

 lassen sich nur mühsam und gezwungen mit der Erfahrung in Übereinstimmung bringen. Die oben 

 angeschriebene Gleichung der Elastizität ist ein erster Ansatz, der möglicherweise noch zu ergänzen sein 

 wird, immerhin glaube ich mit ihr im wesentlichen das Richtige getroffen zu haben. 



1 G. Jaumann, CX.XI, Abt. IIa, p. 95. 



' G, Jaumann, Wiener Sitzungsberichte C.XX, Abt. ll(r, p. 41(5. 



