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sind alle Bedingungen erfüllt, welche wir in Artikel 2 für die Entropiefunktion aufstellen mußten und 

 aufgestellt haben. 



2 = SS ist der gesamte E n t r o p i e f 1 u ß. 



Gleichung 450) entspricht also \'ollkommen der geforderten Differentialform des Kntropie- 

 prinzips. 



VII. Bemerkungen zur Strahlungsemission und Gravitation vom Stand- 

 punkte des Entropieprinzips. 

 24. Strahlungsemission. 



Wie schon in Artikel 5 betont wurde, beherrscht das dieser Arbeit zugrundeliegende Gleichungs- 

 system die Strahlungsemission nicht und es wird noch eines großen Schrittes und grundlegender neuer 

 Gedanken bedürfen, um der Jaumann'schen Theorie auch dieses hochwichtige Gebiet aufzuschließen. — 

 Wohl hat J au mann gezeigt, daß aus seiner Theorie, unter gewissen Voraussetzungen, eine Strahlungs- 

 emission im Prinzip folgt, von der Beherrschung ihrer Gesetze ist die Theorie aber noch weit entfernt. 



Es kann natürlich nicht meine Absicht sein, mit den folgenden Bemerkungen eine wirkliche I.ösung 

 des Problems herbeizuführen; ich möchte nur in ganz allgemeinen Umrissen andeuten, daß die Strahlungs- 

 emission nicht nur überhaupt im Bereiche der Theorie liegt, sondern, daß sie sich prinzipiell auch mit der 

 Differentialform des Entropieprinzips, wie es in dieser Arbeit vorgetragen wurde, in Einklang bringen läßt. 



Nehmen wir zunächst an, was den üblichen Ansätzen vollständig korrespondiert, daß eine oder 

 mehrere schwingungsfähige Variable durch irgendwelche Ursachen in einen Schwingungszustand geraten, 

 dann läßt sich das Emissionsproblem, allgemein gefaßt, dahin präzisieren, daß diese Schwingungen auf 

 Kosten irgend welcher Energievorräte, speziell bei der Temperaturstrahlung auf Kosten der Wärme, 

 dauernd verstärkt, daß sie negativ gedämpft werden müssen. — Diese geforderte negative Dämpfung 

 kann auf sehr \'erschiedene Weise Zustandekommen, insbesondere haben wir zu unterscheiden zwischen 

 Dämpfung, im homogenen und im inhomogenen Felde, im ersten Falle werden die Verwandlungsglieder, 

 im zweiten die Derivationsglieder die entscheidende Rolle spielen. 



Der nächstliegende Ansatz, welcher sich auch bei Jaumann findet, läßt einfach die bekannten 

 .Absorptionsgrößen der .Strahlung, also f, f', .VV.. Jl''. negati\- werden, was selbstverständlich eine negative 

 Dämpfung, und zwar auf Kosten der Wärme, zur Folge hat. — Dieser Ansatz verträgt sich aber zunächst 

 mit der Differentialform des Entropieprinzips ganz und gar nicht, da wir ja voraussetzen mußten, daß die 

 Glieder s: f : s usw. der Wärmegleichung stets positiv bleiben. — Man könnte dieser Schwierigkeit dadurch 

 zu begegnen suchen, daß man sich darauf einrichtet, auch die dielektrischen und allgemein stofflichen 

 Gleichungen in ihrer Gesamtheit für die Deduktion der Entropiegleichung mit heranzuziehen. Ein solcher 

 \'ersuch dürfte aber schon wegen der äußerst engen Koppelung dieser Gleichungen an die elektromagneti- 

 schen, auf sehr große Schwierigkeiten stoßen. — So radikal brauchen wir aber auch gar nicht vorzugehen. 

 — Es wurde schon in .'Artikel 5 betont, daß es sicherlich auch für einen chemisch homogenen Stoff 

 mehrere stoffliche Gleichungspaare gibt. — Nehmen wir an, um den Gedankengang an einem besonders 

 einfachen Beispiele klarzulegen, es gäbe in jeder einem chemisch homogenen Stoffe zugehörigen Gleichungs- 

 gruppe neben den vollständigen Gleichungen auch noch solche, bei denen die meisten Materialkonstanten 

 den Wert Null haben, so daß etwa nur das Fluxionsglied, das .Absorptionsglied und das Schwingungsglied 

 übrig bleiben und koppeln wir diese Gleichungen an die \'ollständigen durch neue Verwandlungsgiieder. 

 Die ganze so entstehende, formal analoge Gleichungsschar können wir nun ohneweiters zur Deduktion 

 des Entropieprinzips mit heranziehen. — Die stofflichen Gleichungen zerfallen damit in zwei L'nter- 

 gruppen, welche wir etwa so anschreiben können: 



