Euiropicjviiizip iiiiil gesclilosseues Gleicliiiugssvstcn/. 417 



Damit ist nacligewiesen, daß die aut'getauctite Sclivvierigkeit jedenfalls hebbai", daß Strahlungs- 

 emission und Differentialform des Entropieprinzips sich aufeinander im Prinzip restlos 

 abstimmen lassen. 



Einfach und leicht übersehbar sind die tatsächlich eintretenden Erscheinungen wegen der Ver- 

 koppelung der Gleichungen IV a) und W b) keineswegs; eine ausführliche Durchrechnung können wir uns 

 hier aber umsomehr ersparen, als der ganze Ansatz nichts weiter sein sollte, wie ein Beispiel, um die 

 prinzipielle Gangbarkeit des angedeuteten Weges zu demonstrieren. 



Haben wir somit die Zulässigkeit einer negativen Dämpfung übei'haupt erkannt, su bleibt doch die 

 Frage nach der Korm dieser Dämpfungsfunktion noch vollständig offen. — Wir wissen, daß eine Substanz 

 befähigt ist, bei einer gegebenen Temperatur, einesteils Strahlen von höherer Intensität zu absorbieren 

 andernteils solche von geringerer Intensität zu emittieren. Diese Tatsache legt den Schluß nahe, daß die 

 Dämpfungsfunktion 7v im wesentlichen die Form haben muß; 



K= --F(T)+f(i{^) 46 Ij 



wo f {T) eine mit T zunehmende Funktion der Temperatur und/(i't-j eine jnit der Intensität der Strahlung, 



die wir durch W symbolisieren, zunehmende Funktion ist. Wird F(T) größer wie/(9C-), so tritt Emission, 



im umgekehrten Falle Absorption ein. 



In einem nach außen vollkommen abgeschlossenen Hohlraum von gleichförmiger, konstanter 



Temperatur muß sich nach461j schließlich ein gleichförmiger Schwingungszustand einstellen, welcher 



durch 



F(T)=JW) 462) 



gegeben ist. — Man könnte diese Gedanken noch weiter \-erfnlgen, könnte für /'" und /bestimmte Ansätze 

 machen, wobei zu beachten wäre, daß die Dämpfungsfunktion selbstverständlich auch von der Schwin- 

 gungszahl abhängen muß. — Ich will mich jedoch hier mit den gegebenen allgemeinen Bemerkungen 

 begnügen, da ja eine wirklich befriedigende Lösung nur \'on einer geeigneten Ausgestaltung des ganzen 

 Gleichungssystems zu erhoffen ist. 



Die Form unserer Gleichungen gestattet aber, und darüber wollen wir hier noch ein paar Worte 

 sagen, nicht nur eine Emission im homogenen Temperaturfelde, wie sie hier besprochen wurde und 

 den allgemeinen Anschauungen im wesentlichen entspricht, sondern auch eine Emission im inhomogenen 

 Temperaturfelde, also vermöge des Temperaturgefälles. 



Wir haben in der elektrischen Gleichung das Glied stehen f^ Yo "^ ^'x in, man überschlägt leicht, daß 

 dieses Glied, wenn/, 7,, einen negativen Wert hat, eine negative Dämpfung bewirkt für Strahlen, 

 weiche von Stellen höherer Temperatur nach solchen tieferer Temperatur verlaufen. 



Nun steckt aber in dem Gliede einerseits die metallische Leitfähigkeit Yo> ^^'^s unerwünscht ist, 

 andrerseits sind Größe und Vorzeichen von /j durch den Ettingshausen-Nernst-Effekt gebunden. 

 Wir können nun aber ohneweiters in die magnetische Gleichung ein Glied von der Form 



einsetzen, welches wir durch J div (A'C-luj in der Wärmegleichung energetisch kompensieren, wobei sich 



der neue Energiefluß: 



7" A' C • m 



und ein neuer die Strahlung begleitender Entropie flu ß 



A'S.m 



ergibt. — Das neue Glied ist somit sowohl mit dem Energieprinzip, wie mit dem Entropieprinzip verträglich. 

 Mir hinreichend langsam verlaufende Vorgänge, also für die Elektrodynamik, können wii', wie wir 

 es immer getan haben, im allgemeinen C = setzen. ' 



1 Als Ausnahmefall vergleiche zum Beispiel .Vrtikel I.t, Gleichung 296). 



