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Für hohe Schvvingungszahlen, und gerade für solche soll es ja wirksam werden, nimmt C merkliche 

 Werte an. Die Konstante Ä' haben wir jetzt vollständig in der Hand, bei entsprechender Verfügung über 

 dieselbe tritt im inhomogenen Temperaturfelde negati\e Dämpfung ein. Da J nach 72) die Summe einer 

 großen Anzahl von Gliedern darstellt, können wir auch A' durch den einzelnen Gliedern zugehörige X-,. 

 ersetzen, welche natürlich, als sogenannte Materialkonstante, ihrerseits wieder Funktionen der Zustands- 

 variablen sein können, wodurch unser Ansatz eine sehr weitgehende Anpassungsfähigkeit erlangt. 



Sehr wichtig ist ferne)-, ' dalj gerade die Funktion 'C, die Dispersionserscheinungen beherrscht und 

 unter anderem auch die selektive Absorption der Substanzen in der Umgebung ihrer Eigenschwin- 

 gungen sicherstellt; es folgt daher aus unserem Ansätze ohneweiters, daß ein Körper jene Strahlen, welche 

 er stark absorbiert, unter geänderten Verhältnissen auch besonders stark emittieren wird, somit die 

 selektive Emission. Es ist vielleicht die Vermutung gestattet, daß diese ganz neuartige Emission 

 bei der Entstehung der Linienspektra eine Rolle spielt. 



Als sehr interessantes Ergebnis unseres zweiten Ansatzes wollen wir die Auffindung eines 

 Entropieflusses der Strahlung festhalten. 



Für den bei der Transversalstrahlung wesentlich in Betracht kommenden Energiefluß haben wir 

 nach 110) und nach den Überlegungen der oben zitierten Arbeit mit Berücksichtigung des neuen Gliedes: 



^' — fg c X m + C • 111+ Tf\ (m x c) • To + TX'Q • iii, 463) 



diesen Energiefluß begleitet ein gleichgerichteter Entropiefluß, welcher durch: 



®' = -/i (c X m) • T,) + A' C • m 464) 



gegeben ist. 



Es wäre nicht schwer, in formal analoger Weise noch andere ähnliche Glieder einzufügen, vor allem 

 noch solche, welche die Emission von Longitudinalstrahien bewirken würden. 



Interessant ist, daß man im Rahmen unseres zweiten Ansatzes auch über die Lumineszenz- 

 erscheinungen Rechenschaft geben kann, indem man die neuen Glieder nicht nur mit der Wärme- 

 gleichung, sondern zum Beispiel auch noch mit den Dichtegleichungen verkoppelt. Dies kann etwa in 

 folgender Weise geschehen; 



y A"! V(rP.,.)«C in der magnetischen Gleichung, 



YtV-, div (Xi C'in) - V div (A'^-iii) in der Wärmegleichung, 



div (X-i'C'm) in den Dichtegleichungen. 



Durch das Auftreten einer neuen Divergenz in diesen Gleichungen wird, was von großer Wichtigkeit 

 ist, das Gesetz von der Erhaltung des Stoffes nicht gestört. 



Diese Ergänzungen geben bei Bildung der Energiegleichung die Divergenz des Energieflusses: 



div- 



V(7P.,A-.:;C-m) 



bei Bildung der Entropiegleichung heben sich die neuen Glieder gegenseitig auf. 



Es wäre selbstredend wieder natürlicher, die X',. in die Funktion ? hineinzuziehen, was keiner 

 Schwierigkeit begegnet; wir haben uns hier, wo es sich ja nur um das Prinzip handelt, lediglich die 

 Schreibarbeit erleichtern wollen. 



1 E. Lolir, Wiener Berichte CXXI, Abt. IIa, p. 649. 



