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starken Überwiegen des ersteren Bestandteils und der unvermeidlichen Un- 

 sicherheit der Bestimmung gleich der der Sonne allein setzen. Nimmt man 

 nun als Abhängigkeit der Beleuchtungsstärke vom Inzidenzwinkel das einfache 

 cos = Gesetz, so ergibt sich offenbar, falls c die Flächenhelligkeit des Himmels, 

 welche als konstant angenommen wird, ist: 



\1> = 2 n h = — 



b h = k . c sin h cos h dh d^ = k.c.7r 



tff = o h — o 



Ist ferner h s die Höhe der Sonne im Beobachtungsmoment, c' die Flächen- 

 helligkeit der Sonne und r der scheinbare Radius, so ist 



b s = k . c' . 7i . sin 2 r sin h B . 



Ist endlich das Verhältnis — - = y beobachtet, so findet man 



Oh 



c' = -. , y . . c. 

 sin" 1 r . sin b s 



Eine Reihe von Messungen an dem sehr klaren, nur durch den unvermeidlichen 

 Dunst der Stadt getrübten April 12, 1910 ergab 



y = 20 

 und im Mittel h s = 34°. 5. 



Unter Berücksichtigung der rund 16% betragenden Extinktion 1 ) ergibt sich: 



6 



c ' = c X 1.89 X 10 

 das heißt also, daß die durchschnittliche Flächenhelligkeit des Himmels etwas 



1 c' 



größer als 9 von der der Sonne ist; unser Wert — dürfte also sicher, 



da die Flächenhelligkeit der der Sonne näheren Teile des Himmels weit über 

 dem Durchschnitt liegt, eine obere Grenze für die Helligkeit der etwa 90° von 

 der Sonne entfernten Teile des Himmels sein. 



Läßt man das gleiche Verhältnis für den Vollmond und die durch ihn her- 

 vorgerufene Beleuchtung gelten, so ergibt sich, in Einheiten der Vollmond- 

 flächenhelligkeit ausgedrückt: 



1 -8 



fh = L92 X 10 



1 -8 



fm"fb= £Ji X 10. 



Diese Helligkeit also, der normalen Himmelshelligkeit überlagert, genügt bereits, 

 um das so auffällige Milchstraßenphänomen hervorzubringen. Dasselbe würde 

 also a fortiori für die S. 108 als zulässige Grenze angegebene Zahl der Fall sein. 



!) A. Bemporad, Zur Theorie der Extinktion des Lichtes. Mitteilungen d. Gr. Stern- 

 warte zu Heidelberg, Nr. IV, S. 69. 



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