6 XIX. Franz Koláček 



ilire optischen Consequenzen sondern auch durch direkte, rein ele- 

 ktrische Versuche als wohl begriindet anzuselieu ist. 



Die Crriindgleiclimigen der Theorie. 



Vor ungefáhr aclit Jahren,^) dalier vor dem Erscheinen der 

 klassischen Abhandlungen von Hertz, hábe ich das fruchtbare Sell- 

 MEiER'sche Dispersionsprmcip in die elektromagnetische Theorie in 

 der Weise eingefíihrt, dass ich an Stelle der mechanischeu Eigen- 

 schwingungen rein elektromagnetische Vorgange derselben Art sub- 

 stituirte. Die Grundziige dieser Theorie sind die folgenden. 



1. Das optische Medium besteht im allgemeinsten FaUe aus 

 anisotropem nicht leitenden intramolekularen Aether mit ruhenden 

 darin eingebetteten Molekůlen, deren Masse durchwegs die Eigen- 

 schaften endlicher Materie besitzen soli, daher vor allem die lektrische 

 Polarisirbarkeit, die bei der hohen Frequenz der Lichtschwingungen 

 zu MaxwelFschen Verschiebungsstromen Anlass giebt, welche, wie 

 sich ziiíermássig ') nachweisen lásst, gegeniiber den Ohmschen Lei- 

 tungsstromen selbst dann in Rechnung zu bringen sind, wenn die 

 Molekiilmasse so gut als die Metalle leitet. 



2. Bezeichnet man mit X, Y, Z die Componenten der elektri- 

 schen Kraft, so sind im allgemeinsten Falle die Componenten der 

 elektrostatischen Induktion (displacement) lineare Funktionen der 

 ersteren, und zwar solche, welche sich durch Derivation einer be- 

 zůglich X, Y, Z quadratischen Funktion P, nach Z, 7, Z herleiten 

 lassen.^) P ist ein Maass der in der Volumseinheit enthaltenen elektro- 

 statischen Energie, die Coeff. von Pheissen Dielektricitátsconstanten. 

 Folgerichtig lassen sich conform mit Maxwell' s Ideen die Verschie- 

 bungsstrome u-^, v^, w-^ darstellen in der Form: 



u^—W\ dX, v-.^zdPl dt, w^ — dP I dŽ. 

 Dabei ist in P an Stelle von X, Y, Z einzufiihren 



») Koláček. Wied. Ann. 32, p. 224 und 429. 1887. Bd. 34. p. 673. 1888. 

 Bd. 39. p. 23G. 1890. 



2) K. Bd. 34. p. 073. 



3) K. Bd. 34. p. 678. . 



