Beitráge znr electromagnetischen Lichttheorie. 7 



S.Die Ohm'schen Leitungsstrome to.^, v.^, iCj, sind im allgemeinsten 

 Falle gieichfalls lineare Funktionen von X, Y, Z und lassen sicli 

 daher ') sclireiben in der Form : 



Dii d£l d£l 



^2 = -3Y + qY—'^^^ ^2 = 3Y- + <^^ — (^X, w^ — — -[-tX—aY. 



SI ist eiiie quadratische Funktion von X, Y, Z mit konstanten 

 (Leituugs-) Coefficienten, q^ g", r sind dissymetrische Coefficienten, 

 deren Mógiichkeit bei Stoffen von endlicher Dimension wenigstens 

 in einem Falle verbiirgt ist (Hairsches Phaenomen). 



In Befolgung des MaxwelFschen Ideenganges liat man dann 

 folgende Hauptgleichungen fur eine dielektrisch anisotrope, homogene 

 und anisotropleitende Materie : 



qY — tZzt z/X— 



u \zxi dx - dx 



\dZl dZ ' 



aYzuzJY — - — 



dt \dZl ' dZ ' iz 



P^P(X, Ý, ŽJ; Sl = aiX, z ž); « = ^ + 'f + |. 



Ist die Permeabilitat des Stoífes nicht =: 1, wie angenommen 

 wurde, sondern f/, so sind in (1) die 3 Gleichungen links mit /n zu 

 multiplizieren. 



4. Stossen mehrere homogene Korper an einander, von denen 

 einer bis in's Unendliche reicht, so gilt fiir jeden eine Gleichungen- 

 gruppe wie (1). 



Multipliziert man die Gl. (1) mit X, Y, Z, addiert, multipliziert 

 man ferner das Resultat mit dem Volumelement dv und integriert 

 iiber den gesammten Rámu, so ergiebt sich, falls aussere' elektrische 

 Kráfte nicht vorhanden sind und Z, 7, Z im Unendlichen ver- 

 schwindet, mit Riicksicht auf die Continuitát der tangentialen elektri- 

 schen und magnetischen Kraftcomponenten an den Grenzfláchen, ein 

 Ausdi*uck, aus dem man in bekannter Weise die Eindeutigkeit der 

 Losung herleiten kann, falls znr Zeit tz=zo X, Y, Z, X, Ý, Ž als 

 Funktionen der Lage zu betrachteu sind. Dabei spielen die Ausdriicke 



ibidem, laut eiuem algebraischen Satz p. 677. 



