10 XIX. Franz Koláček 



Ar ^ ., iP . Ul . . , . 



íjn OJn 



n=l, 2, . . . . 



(Die Striche iiber P und Si bedeuten, dass an Stelle der Argu- 

 mente ebendaselbst /„, gn, hn einzufiilireii siiid). 



Fíir den polarisationsfreien Aether gilt: 



(4Ď) 4f„ — ^ :=: O etc. 



Án der Grenze gelten die aus der Continuitat der Tangentialcompo- 

 nenten hergeleiteten Bedingungen. 



Hieraus ergeben sicli die (complexen) Period en v des im pola- 

 risationsfreien Aether electrisch schwingenden ponderablen Systems, 



(6.) An Stelle der Parameter cp lásst sich dmxh lineare Trans- 

 formation ein zweites System setzen von der Eigenschaft, dass in T 

 mid H nm- Quadrate vorkommen. Man verfiigt namlicli iiber n^ Trans- 

 formationsconstanten, von denen n deshalb willkiirlich sind, weil es 

 ja auf den Massstab, mit dem wir die neuen 9 messen, niclit an- 



kommt. Der Rest n^- — n geniigt, um die 2. -^ — ^ vorkommenden 



doppelten Produkte in T und H zum Verscbwinden zu bringen. 



Durcb Betrachtungen, beziiglich deren auf Wied, Ann. 34. p. 

 686 verwiesen werden soli, lásst sich zeigen, dass innerhalb des pon- 

 derablen Korpersystems drei beliebige Functionen des Ortes |, o], ^, 

 die auch von t abhángen konnen, sich immer in der Form: 



n^n n=:n n^=n 



1 = 2; ípifi ^ 7]-=U il^igi , ^ z=U ipihi darstellen lassen miissen. Es ist 



«=rl M=l n=l 



dann: 



C , 'J I tí/m ť//™ ^l^m 



j dt . P(f^, gm, Jim) 



(Die Integration bezieht sich auf das Volum des Korpersystems); 



(7.) Unter der Voraussetzung ^ — ď ~ t rz O lásst sich auch F 



