Beitráge zur electromagnetischen Lichttheorie. 13 



Der Ausdruck (y), den wir mit Rn bezeichnen wollen, ist oífen- 

 bar eine lineare Function von (9„ -|~ ^m)^ ^^d besitzt die Eigenschaft 



Man sieht dies unmittelbar ein, wenn man die eben angedeutete 

 Rechenoperation Avirklich ausfiihrt. Der Factor von cpi -[- ^i in i?„ ist 



hni— J ch[Q{gifn) + <3{hign) + ^(/i M] 



Abkiirzungsweise ist gesetzt {giýn) statt 



9i fi 



Oífenbar ist &„,■ = — hn , daher &„,,, „^ =r 0. 

 Rechterliand ist das Rechnungsresultat 



(d) /<fc[/„ [JX^ - §) + ,. [JY, - f ) + K (JZ, - f 

 oder 



Dabei ist 



Beniitzt man die fiir fi gi lii aufgestellten Diíferenzialgleichungen 

 4^">, so ergiebt sich 



Ani = Vifdv (aJ 4- <7n ^1+ /^. ^) 



-f v^y dT[Q{gifn) + (?(Aj ír„) + rr(/ě /i„)]. 



Der Strich soli andeuten, dass in P und SI ftir die Argumente 

 fi gi hi einzusetzen ist. 



Die ersten zwei Integrále sind die Coefíicienten des doppelten 

 Produktes ^iq)n in T bzw. ií, das dritte Integrál ist 6„í. 



Man sieht hier nochmals die Richtigkeit der friiheren Be- 

 hauptung, dass fiir (> =: O, <? =: O, r = O die Coefíicienten der dop- 



