20 XIX. Franz Koláček 



Dbdde hat, wie oben bemerkt, dieselben im Falle des Kerťsclien 

 Reflexionsphánomens, wenn auch logisch einwurfsfrei, so doch nur 

 unter Verzichtleistung auf das erwáhnte Continuitatsprincip lierleiten 

 konnen, und dies nur aus dem Grunde, weil in seinem Erklárungs- 

 system eine vollkommen homogene Struktur des optischen Mediums 

 vorausgesetzt ist. 



Betreífs der Herleitung der Grenzbedingungen trifft hier genau 

 das zu, was ich in Wied. Ann. 34. (1888) mit folgenden Worten 

 bemerkte : 



„Die Grenzfláche legen wir so, dass sie kein Molekiil trifft, 

 daher in Aether (des oberen Mediums) verláuft. Eine solche Fláche 

 ist ftir die Fernwirkungen der Molekule, weil ausserhalb derselben 

 gelegen, keine Discontinuitatsfláche. Es liaben daher in dieser Grenz- 

 ebene {2 — 0) die x, y Componenten der vom Aether allein herriih- 

 renden Wirkung continuirlich zu seiu." 



In unserem Falle gilt dies also von den Amplituden der vom 

 Aether herriihrenden Kráfte a, /3, das heisst von ~ — \- rh — cg und 



uCi 



^-{-pc — ar, desgleichen von Z-q, M^f welch letztere Werthe oífen- 

 bar durch die Relationen: 



Lg(P -\- m^ -\- n^) =z -íT {cm — bn) 

 M^iP 4- m^ 4- w^ z= ^ (aw = cl) 



mit den Amplituden des FresneFschen Vectors verkniipft sind. 

 Unter Benutzung von (Q", 7, 8) findet man auch: 



Xq — áTCÓ 



Mo = 47td 



dC doj 



U ^ — í -^ I + Hpl -i-qm-i- rn) 



Fur ein Medium, welches bis auf die in den Constanten p q r 

 ausgesprochene Dissymmetrie sonst isotrop ist, hat man 2/= (a^ -{- b^ 

 -[- c')A;, wobei k eine Constante desselbeu bedeutet. Der Verlauf der 

 Fresnerschen (und Neumann'schen) Vectoramplitudeu im Inneni des 

 Mediums entspricht den Gleichungen: 



