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Beitráge zur electromaguetischen Lichttheorie. 21 



-p =^ (ť^ -\- w^^ + n^)lia — {mc — hn){pl -\- qm -f- rn) 

 (11«) l^ = (^2 4- m^ + w2)A;Ď — (wa — cO( jo? -}- qm -{- rn) 

 -p =: (Z^ -[" ^'^^ ~l~ w^)^c — (Z6 — am){pl -f- gm -[- rw) 



An der Greuze =: O gilt fiir den FresneFschen Vector Conti- 

 nuitiit der vier Grossen 



I) lia-\-rb — cq'. II) hh -\-pc — ar\ 



III) d\k{mc — nh) -j- a{pl -\- qm ~\- rn)] 



IV) d[k{na ■ — Ic) -\- b(pl -\-qm-{- rn)]. 



Ersetzt man hierin die a, 6, c durch ihre in L^M^N^ ausge- 

 drilckteu Werthe, so folgt als Grenzbedingung fůr den Neumann'schen 

 Vector die Continuitát von vier Ausdriicken 



I) Z„, II) ilío, III) d\h{N,m — M^n) + r{L,n — NJ) — q{MJ — L^m)] 

 uu d IV) ó\k{L^n — N^l) -^p{MJ — L,m) — r{N^m — M^n)\ 



Die Gleichungen (11'') sowie die Grenzbedingungen íiir den 



Neumann' schen rein transversalen Vector erhált man unmittelbar aus 



den Gl. (61) (62) in Drudes Abliandlung, sofern man fiir die Com- 



ponenten des genannten Vectors u =: Z-qC^, v =: ili^.e^, iv = N^e", 



H z= vt -\~ vd'{lx -\- my -\- nz) ebendaselbst einfiilirt. Nur ist statt cc, 



nor 

 ab-., ab^, «&„ zu schreiben k, -i-, — , — . Fiir den rein transversalen 

 ^ "* ■* v v v 



FresneFschen Vector stimmen die Grenzbedingungen {62') erst dann 

 iťherein, wenn man den von Dbude eingefiihrten Vector, den er ele- 

 ctrische Kraft nennt, gleichsetzt dem Machen des von uns einge- 

 fiihrten Vectors — eine Sache, die fiir das Endresultat ohne jeden 

 Belang ist. 



Das magnetooptische Reflexionsproblem. 



13. Wir legen der Berechnung den NEUMANN'schen Vector (ma- 

 gnetische Kraft) zu Grunde, und bezeichnen seine Amplitudou statt 

 wie friiher mit Lq, Mq, iV^, von nun an mit a, ž>, c. Bequemlichkeits- 

 halber setzen wir I, m, n statt ló, mó\ nó, wobei natiirlich I, m, n 

 eine andere Bedeutung bekommt. 



