22 XIX. Franz Koláček 



Bei dieser Bezeichnung hat man an Stelle voii (ila): 



a =z (P -\- m^ -\~ n^Jca — {mc — bn) (pl-\-qwi-\- rn) 



(12a) . b =z {P -\- m'^ -{- n^)Jcb — (na — cl) (pl-\- q'm-\- rn) 



c zz: {l^ -\- m^ -'^ n^)kc — (Ib — am)(pl -{- qtn -[- fn). 



Die Componenten der magnetischen Kraft sind: 



—y — l(í -\-lx-\- my -f- nz) 

 (13) , --ir-i(tJ^lx^my^nz) 



27t 



—y — l{t-\-lx-^ my + nz). 



w z=z c .e^ 

 Die complexen Grossen I, m, n definieren wir durch: 



(14) m== — — +4v— l.wí" 



**' I ^ -1/- 1 // 

 03 ' V 



Es soUen hierin I', m', n\ und I", m", n" reele Kichtungs- 

 cosinuse, desgleichen cj, Iz, V reelle Grossen bedeuten. Die Ein- 

 fiihrung dieser Werthe in (13) ergiebt die Bedeutung der Kichtungen 

 I', m', n' beziehungsweise I", m", n" als jener der Wellen- und Ex- 

 tinctionsnormale. a ist die Wellengeschwindigkeit, h ein Extinctions- 

 index. 



Der Kaum ober der Grenzebene (s z=z o) sei mit einem durch- 

 sichtigen Medium ausgefiillt mit der Lichtgeschwindigkeit F, das ma- 

 gnetisierte Metali sei auf der negativen z Seite, der Einfallswinkel 

 sei fp. Oífenbar ist in diesem Falle fiir den einfallenden Strahl bei 

 Verlegung der Einfallsebene in die xs Ebene: 



(15) l = -'^,m = o,n = + '^i:t 



fiir den reflectierten 



^ sin op cos qp 

 i — y^, m — o, n — y^- 



