Beitráge zur electromaguetisclien Lichttheorie. 25 



Dabei sind a^, c^ imd a.,, c^ die Tlieilamplituden der gebro- 

 clieneu Welleii. 



Aus (19) ergiebt sich wegen l^zzzl^i 



{nl—nl)1c-2 y- 



oder, n^ -\~n.,z= 2% in Annáherung gesetzt : 



(21). . . I {n, - n,)^k .^^1 ^ - [p'^^-^r'\ 



Die Continuitát der a uud b Componenten der magnetischen 

 Kraft fiir s^o ergiebt laut (16) 



P) (Áe -\- Ar) cos g) = V^ • V— 1 (^r^l — ^2W')- 



IP) (£<,+ j5,.) = &, + ď,. 



Die Grenzbedingung IV des vorigen Abschnittes, wo statt ld\ 

 7nd\ ná und statt L^, M^^ N^, I, m, n und a, h, c eingefuhrt siud, 

 lautet in unserem Falle m z=.o auf Continuitát der Grosse : 



h{cl — an) — -(pl ^ rn)b, 



oder wegen al-\~ cn ziz o auf Continuitát von 



iP-{- n^)kc — lh(pl -\- rn) 

 I • 



Der Nenner ist continuirlich, es muss daher aucli der Zaliler 

 d. h. nach Gleichung (12a) die c Componente continuirlich sein, 



Dies ergiebt als vierte Grenzbedingung laut (20) und wegen 

 h^l, _ _ 



(IV) (A — Ar)úncp- (b, — b,)^Jc . ? V— 1- 



Die Grenzbedingung III des vorigen Abschnittes erfordert Con- 

 tinuitát von Jcbn -\- r(cl — anj -f- qbl. 



Fiir das untere Medium betrágt dieser Ausdruck: 



k{b^ni 4- b.,n2) -j- ql{b^ + ňj + *'K<^i + (^2) — ^(«i»«i + ^a**^) 

 oder laut (IP), (20), (IV): 

 kib^n, + b,n,) + qliBe—Br) + 

 -f- rl(Ae — Ar) sin 9 — r^|k . V — l{b^nl — Kn^"). 



