26 XiX. Franz Koláček 



Im oberen Medium liat libn entsprecliend den eiiifallenden und 

 reflectierten Wellen den Wertli: li^iBe — 5,.) cos 9). 

 Damit gewinnen wir als letzte Grenzbedingung 



(IIIO liih^n^ + \n.;) + rl{Ae—A,) sin (p — r^k . V^=^ {bX — b,n])^ 



-j- qliBe~\- Br) — \iBe Br) COS Cp. 



Aus ir und IV bestimmen wir ft^, b^ und fiihren in (I) und 

 (IIP) ein. 



Dies giebt: 



(22) {Ae + Ar) cos q) 



und : 



(23) \(Be— B,) cos (p 



= VF |^i±^V%i + »^.) + V=l ^^^ sin 9^ (^, - ^ 



-\-rl{Ae — Ar) sinqp 





sm 



(p(nl -\~nl)\ 



Ohne die Allgemeinheit der Entwickelungen zu beeintrachtigen, 

 konnen wir V die Liclitgeschwindigkeit im oberen Medium gleich 

 1 setzen; dadurch wird ? = — sinqp, \:=1. Es soli dies durch pas- 

 sende Wahl der Zeiteinheit eintreten, so dass die Schwingungsdauer 

 t gleichzeitig die Wellenlánge im oberen Medium bedeutet, 



Unter Beniitzung von (21) hat man sodann aus (22) 



(220 A (cos cp^n,) + Ae (cos <p - n,) = - (^^^j (^^ + ^'' ) • 



In (23) kann das mit r{nl — ni) mulltiplizierte Glied als Grosse 

 der Ordnung r^ weggelassen werden. Nach passender Anordnung 

 erhalt man: 



(23') . . . . Be (cos <p — Jcn„) — 5,. (cos (p + Jc%) 



^ A-A 1^. ^ _^j _- 5 sin gp (Be i-B.). 



