Beitráge zuř electromagnetisclien Lichttheorie. 29 



Hieraus bestimmt man den reálen BrechunRswinkel der Wellen 



to^ 



ií .l—z- . . . n. 



ebene £, ferner ^V — ^1, daher auch — vermittels der Formeln: 



srn V ^ Z- sm^qp ^ Iq 



ctg . z= + Vá+^S"^; -^— V V^M^4# "-^ 



Ubersichtlicher gestalten sich die Formeln, wenn man statt y^ 

 den complexen Brechungswinkel q)' einfiihrt vermoge der Relation 



li 



-j-^^ — ctg (p\ oder n^^ zn ctg (p' . sin q). 



2 / 



Gleichzeitig ist h =: -r-^,— die reciproké Wurzel des complexen 

 ° sm^(p 



Brechungsexponenten iV^ — Xq]/ — 1 mit Bezug auf das obere Medium. 



Specielle Fálle. 



15. Das einfallende und refl. Licht seien nahezii oder vollstándig 



in der Einfallsebene polarisiert, so dass -/- und ~ als sehr klein an- 



genommen werden diirfen, 

 Laut (27) ist dann: 



Br _ Be % COS rp 11 



cos Op . \p''— r" 



\ ^0 



Ar Ae % cos q) -\- 11 fiQ cos (p-{-ll 



a) Das einfallende Licht ist genau in der Einfallsebene polari- 

 siert, daher 



(29j . . ^e=ound^ = — cos<p ^ **" 



Ar W-g cos 9 -|- ^0 



cosqpsing)' . ^, , ^ , ,, 

 A {ť tg q>' + r"). 



sin qp cos (9 — 9') 



Bei polarer Magnetisierung ist j)", bei aequatorialer r" der Nulle 

 gleichzusetzen. 



