Beitráge zur electromaguetischen Lichttheorie. 31 



fur (29) unci (31) clie Formeln: 



(29fl) 



I 



(31a) 



Br _ \ 2 ' 2 / ^ sin (qp — yQ 



^,. sin^ (g) -j- g?0 cos (<5P — g?') ' sin (g) -(~ '?'') 



2 --.-^--^ 2 / , tg (y — yp 



Br~~ sin^(<5p-f-yOcos(qp — qp') 'tg (95 + 9^0 



Die Formeln (29a) unci (31a) stimmen iiberein mit Hrn. Gold- 

 H.^MMER^s Formeln (1. c. pag. 82 unci 84). 



Die von ihm mit ft/, ^i.^', [i^' bezeichneten Grossen entsprechen 

 clen Grossen pv, qy, rv, wobei 



_ 2;r /— p 

 v =z — v — 1. 



Auch in der vorliegenclen Theorie sincl p,'q, r Achsenprojectionen 

 eines in die Richtung der magnetisierenden Kraft fallenden Vectors, 

 welcher im Allgemeinen complex ist von der Form fe^^ und zwei 

 unabhángige Constanten /, á' enthalten wird. 



Beide hángen theoretisch ausser von den Constanten cles Metalls, 

 den reálen Grossen q, g, r auch nocli von der Wellenlange ab, 

 schliessen claher Dispersion der sogenannten „Sissingli'sc}ien Pliase" 

 nicht aus. Sie sind im Problém als gegeben zu betrachten. 



In einer Richtung gestattet die vorliegende Theorie noch eine 

 Erweiterung. Das Metali konnte durch Magnetisierung auch noch 

 doppelt brechend werden. In diesem Falle wáre es nicht gestattet, 

 statt der ciuadratischen Form/ zu schreiben Jc(a^~\-¥-\-c^). Eine 

 Erweiterung in diesem Sinne scheint jedoch vorderhand nicht von 

 Nothen zu sein, da die Theorie in ihrer jetzigen Form mit der Er- 

 fahrung hinlanglich iibereinstimmt. 



Verlag der konig!. bohm. Gesellschaft der Wissenschaften. — Druck von Dr. Ed. Grégr Prag 1895, 



